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 d'où 



or le terme enire crochets du second membre de cette équation est nul; 

 car, évidemment, la quantité -r ^^ aura repris, à la fin de la vibration, 

 la valeur qu'elle avait au commencement. De la sorte, il restera 



dt. 



M Nous allons transformer le second membre de cette équation. En 

 appelant toujours 7i la fraction, relative à l'instant considéré, de la durée x 

 de la vibration, on aura 



« = const. + «T = C + «T et x = J {t) = f {C + m). 



Nous allons successivement varier et différentier l'équation en x. Il est 

 évident que, dans les variations, il faudra considérer comme constantes les 

 quantités fonctions de f, et que, dans les différentiations, il devra en être 

 de même pour les quantités fonctions de t. Nous remarquerons que n est 

 à la fois fonction de t et de t; mais, d'après l'hypothèse faite plus haut, 

 an = o. Afin d'aller au-devant de toute objection, notons que C, qui entre 

 dans l'équation en t ci-dessus, doit être regardé comme une fonction 

 implicite de z. On tire alors de cette équation 



o = àC + T§n 4-/2c?t; 



notre condition 5« = o revient dès lors à supposer ôC = «St. 



» Mentionnons d'ailleurs avec soin que la variation de t suffit pour 

 déterminer, non-seulement une variation delà vitesse vibratoire de l'atome, 

 mais encore une variation de sa trajectoire elle-même, puisque l'équation 

 en X et les équations correspondantes en j et en z expriment le mouve- 

 menl total de l'atome. 



)) Tout cela bien compris, effectuons, sur l'équation en x^ les opérations 

 annoncées. Il viendra 



^x =f\C + n-) [âC -h hB-.) 

 ,, -^J"{i: + nr){âC+nâ-.yI;^,+f'iC + nz)~d.. 



(t ou 



