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 iume sont supposées négligeables. Dès lors, 



sera justement égal à la force vive moyenne vibratoire du système que 

 nousa vons représentée par -, augmentée de ia force vive d'ensemble 



-^ — D'ailleurs, §A* est manifestement égal à zéro. A l'aide de ces remar- 

 ques, nous arriverons à la relation 



+ 2(Xç5x+Y,§7--hZ^(?z}=-^^-2/«^(B= + A»). 



» Nous allons intégrer les deux membres de cette égalité entre deux 

 époques comprenant la durée de la vibration instantanée de durée t, un 

 nombre de fois assez grand pour qu'on puisse toujours regarder comme 

 relativement inappréciable la fraction de vibration qu'il serait, au besoin, 

 nécessaire d'ajouter à ce nombre, à l'effet de le rendre entier. 



» Au préalable, appelons ci^x^ ^ij't d,z les différentielles du mou- 

 vement cVensemble suivant les trois axes des coordonnées, quantités qui 

 seront communes à tous les atomes; et ct^x^ d^y, d^ z la différentielle du 

 mouvement propre d'un atome dû à la vibration instantanée susdite. Notons 

 d'ailleurs qu'on pourra cesser de considérer âx, §y, ôz comme des varia- 

 tions, et les regarder comme les différentielles des composantes de la partie 

 du mouvement propre relative au changement de température et de volume. 



» Nous remarquerons qu'on a la relation 



/2(Xec?2X -h Yer/a/ + Ze^/jZ) = o, 



car les forces mesurables plijsiquement ont, d'après leur définition même, 

 leur direction et leur intensité qui doivent être regardées comme constantes 

 pendant la durée de chaque vibration. D'autre part, il vient pareillement 



fI{X^d..x -\-Y^(Lj- -+• Zçf/az) = o; 



car le premier membre de cette égalité représente les travaux des forces 

 intérieures pendant une série de mêmes vibrations instantanées, et que, 

 d'après notre Note précédente, la quantité $ demeurera incessamment 

 constante dans de pareilles conditions. De plus, comme cette même quan- 



