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» On se rappelle, en effet, qne c'est expressément dans l'hypothèse de 

 l'établissement incessant de l'équilibre de température, ainsi, du reste, que 

 sous la conditicn mentionnée en i" ci-dessus, que nous sommes parvenu 

 à l'équation (i4). 



» Nous allons actuellement introduire dans cette équation la condition 

 mentionnée en 2°, laquelle est, à la vérité, entièrement spéculative, mais 

 heureusement s'écarte peu de la réalité des faits. 



» L'introduction dont il s'agit entraîne les deux résultats suivants : 



» 1° Si le corps se trouve eu repos d'ensemble au début du cycle, il s'y 

 maintiendra, pendant tout le parcours de celui-ci, à une quantité infini- 

 ment petite près; on aura donc, dans l'équation (i4), 2m (Aj — A') égale à 

 une quantité infiniment petite. 



» 2° La quantité lJ{Xf]dXf -f- Yqc/;", + Z^dz,) sera pareillement infini- 

 ment petite. 



» L'équation (i4) deviendra dès lors 



(i5) EQ = 2lmkEg{T,-T) + 2l,nkEg Ct^-^ -2/(X,(?^+Y,,d^j+Z,5z.). 



» Parvenu à cette relation, il importe d'aller au-devant de toutes les 

 apparences paradoxales que pourraient présenter les diverses considéra- 

 tions qui vont suivre, et pour cela nous recommandons au lecteur d'avoir 

 bien présent à l'esprit le partage du travail total des forces calorifiques 

 en deux autres, l'un dû aux chemins élémentaires vibratoires que nous 

 avons désignés par d^JC, d^j\, d^z, l'autre correspondant à \ai parlie des 

 chemins élémentaires Sx, oy, 5z qui provient du changement de tem- 

 pérature, en notant d'ailleurs que le travail dû à la portion de ces chemins 

 relative au mouvement de variation de volume se trouve toujours nul, aussi 

 bien que le travail dû au mouvement d'ensemble, à cause précisément de 

 Verraiisme des forces calorifiques. 



» Cela dit, appliquons notre nouvelle relation aux quatre opérations du 

 cycle deCarnot, dont nous désignerons l'isothermique supérieure par bc, 

 la première adiabatique par cd^ l'isothermique inférieure par de^ enfin la 

 deuxième adiabatique par eb. 



» Pour la première opération, T demeurant constant, §.r, &)-, ^z seront 

 exclusivement des chemins élémentaires dus au changement de volume du 

 corps; et, par suite, eu égard à ce que nous venons de dire, le troisième 

 terme du second membre de l'équation (i4) sera nul. Dès lors, en intro- 

 duisant d'ailleurs l'hypothèse de la constance de la température, nous au- 



