{ 5.9) 

 rons la relation 



(i6) ^ =22mAEglognép f^U 



Te et Tj étant les dnrées des vibrations pour les deux états du corps qui 

 correspondent aux points c et b. 



» Pour la seconde opération du cycle, le premier membre de l'équa- 

 tion (i5) et le troisième terme de son second membre sont nuls, puisqu'il 

 n'y a pas de clialeur appliquée ou enlevée au corps par des moyens exté- 

 rieurs. 



On a alors, pour cette opération, 



(T, -T) = - /"'t^. 



» Cette équation étant vraie, quelle que soit la valeur de la différence 

 T, — T, a encore heu quand cette différence devient infiniment petite et 



égale à (?T. Nous aurons donc 



T 

 d'où lognépY = lognép 



Trf 



Il = Il 

 T TJ 



Tj étant la durée des vibrations pour l'état du corps correspondant au 

 point d. 



» Semblablement à ce qui précède, et en se rappelant ce que nous avons 

 dit pour la manière dont on doit exprimer le refroidissement d'un corps, 

 on trouvera, pour la troisième et la quatrième opération, 



(18) — ^ 2lmkEg\osnép—'> 



1 1 Tfi 



('9) 



T 



T, étant la durée des vibrations relatives à l'état du corps correspondant 

 au point e. 



» Des équations (17) et (19) on tire 



T£_ T^ 



T6 Te ^ ' "^d " ' ''b 



67. 



— 1 d ou — lognep - = loenen — 



Te *^ ' TJ *=■ ' T4 



