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» D'après ce que j'ai dit ( n° 29), la méthode qui vient d'être indiquée 

 devrait donner les mêmes résultats que celle dont je me suis servi pour dé- 

 terminer la courbe de désnimantation des aimants permanents. Je dois 

 faire remarquer qu'il n'en est pas toujours rigoureusement ainsi : le fer, 

 n'étant presque jamais dépourvu de force coercitive, conserve, en général, 

 une certaine aimantation après que le courant inducteur a cessé de circuler 

 dans les bobines, et il résulte de là que le courant induit, développé au 

 moment où le circuit inducteur est rompu, est presque toujours un peu 

 plus petit que le courant induit qui serait obtenu en poussant le toron in- 

 duit hors du barreau, assez loin poiu' le soustraire complètement à l'action 

 de ce barreau; mais la différence entre ces deux courants induits est petite 

 quand on emploie du fer très-doux. 



» Pour donner une idée de la forme de la courbe de désaimantation 

 que j'ai obtenue, je vais indiquer les valeurs de quelques ordonnées. 



A 10 millimèlres des extrémités des branches (en dehors des bobines). . . r = i8,6 

 A 107 » » ■> (en dedans des bobines). . . 56,2 



A 244 i> » 1) (au talon) 5o 



» On voit que la courbe s'élève à partir des extrémités des branches 

 du fer à cheval, qu'elle atteint son maximum de hauteur en un point cou- 

 vert par les bobines, qu'ensuite elle s'abaisse légèrement et atteint son 

 minimum au talon; par conséquent, son inclinaison change quatre fois de 

 signe dans l'étendue du fer à cheval. 



» J'ai obtenu une courbe tout à fiit analogue en opérant sur un électro- 

 aimant composé d'un barreau de fer droit et de deux bobines placées près 

 des extrémités. 



» Maintenant, si l'on explore, au moyen d'une aiguille aimantée, l'état 

 magnétique de l'un ou de l'autre des électro-aimants dont je viens de 

 parler, on trouve que le magnétisme change aussi quatre fois de signe; si 

 l'on part de l'extrémité boréale de l'électro-aimant, par exemple, on trouve 

 que, de l'autre côté de la bobine voisine de cette extrémité, le magnétisme 

 devient austral; il est nid vers le milieu du barreau, il redevient boréal 

 lorsqu'on approche de la deuxième bobine, et enfin il est austral au delà 

 de cette bobine, à l'autre extrémité du barreau. L'électro-aimant offre 

 donc un exemple de cette deuxièiue espèce de points consécjuents dont j'ai 

 parlé (u° 31), de ces points conséquents qui sont dus, non à l'interversion 

 du courant solénoïdal, mais aux variations d'intensité de ce courant. La 

 distribution du magnétisme, dont je viens de parler, a très-probablement 



