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» i" Des forces motrices électrodynamiques enil)rassées par la loi d'Ampère; 



1' 2° De l'iiiduction cloctrodynamique produite par le mouvement des conducteurs; 



» 3° De l'induction électrodynamique produite par des variations de l'intensité du cou- 

 rant. Cette loi ne donne pas directement les forces qui tendent à faire mouvoir les conduc- 

 teurs, mais le potentiel, c'est-à-dire le travail développé par elles dans le passage d'une 

 position à une autre. Il est vrai que, pour les phénomènes cités n"' 1 et 2, on aurait pu 

 trouver une loi lors même qu'il serait impossible de représenter les forces électrodynamiques 

 par les coefficients différentiels d'un potentiel ; les phénomènes indiqués au n° 3, au con- 

 traire, exigent l'existence d'un potentiel, comme je l'ai déjà exposé dans l'Introduction à 

 mon travail sur les équations de mouvement de l'électricité, dans le 72* volume du Journal 

 fur reine und angewandte Mathematik (de Borchardt). 



» Cette loi de Neumann, qui ramène de la manière la plus heureuse, à une expression 

 aussi simple que quantitativement exacte, une des théories les plus compliquées de la Physique, 

 s'est toujours accordée avec les expériences et même avec les faits que son auteur n'avait 

 pas primitivement en vue. Moi-même je me suis efforcé de démontrer, par des expériences, son 

 application aux courants rapidement variables de l'induction à circuit fermé ou ouvert, et, 

 dans le travail théorique cité plus haut, j'en ai poursuivi les conséquences pour la forme la 

 plus générale des décharges électriques oscillatoires dans des conducteurs à trois dimensions, 

 et ces conséquences s'accordent avec la marche générale empiriquement connue des phéno- 

 mènes, quoique des mesures quantitatives n'existent jusqu'à présent que pour les fils li- 

 néaires à circuit fermé. Pour ceux-ci, les conséquences de la loi de Neumann concordent, 

 du reste, avec celles que M. Kirchhoff a fait découler de la loi de AVeber, et qu'il a com- 

 parées en partie avec l'expérience. 



» Or M. F.-E. Neumann a seulement démontré, du moins dans les travaux publiés 

 par lui, que la loi du potentiel pour les forces motrices électrodynamiques donnait, dans les 

 conditions observées jusqu'à présent, je veux dire dans les courants fermés, des résultats 

 concordant avec la loi d'Ampère parfaitement juste pour ces cas, et il ne l'a fait qu'en 

 partant de la supposition plus restreinte que les deux conducteurs, dans leur mouvement, 

 ne changent ni de forme ni de dimension. On ignorait, en effet, à l'époque oii parut son 

 travail, les recherches sur le mouvement des courants électriques dans des conducteurs à 

 trois dimensions; sans elles, on ne pouvait former le potentiel d'un conducteur agissant sur 

 lui-même : la considération de ce potentiel, qui devient infini pour un conducteur linéaire, 

 est indispensable à l'étude des actions mutuelles exercées par les parties d'un conducteur 

 mobile, ou du moins on ne pouvait la remplacer que par des considérations compliquées 

 ou difficiles. IM. F.-E. Neumann, s'attachant prudemment et rigoureusement aux données, a 

 peut-être, pour cette raison, limité sa démonstration aux cas déjà clairement connus à 

 cette époque. 



» Les recherches qui manquaient alors ont été faites par M. Kirchhoff, et, les résultats 

 pouvant être regardés comme certains, on pouvait sans difficulté étendre aux cas les plus 

 généraux du mouvement des courants électriques la loi qui se déduit d'une manière presque 

 nécessaire de la définition donnée primitivement par M. Neumann. Cela n'ayant encore eu 

 lieu nulle part explicitement, que je sache, et, d'un autre côté, l'absence d'application spéciale 

 ayant fait naître des doutes, tels qu'en ont formulés surtout MM. Ed. Riecke, Bertrand et 

 C. Neumann fils, je me suis efforcé de combler cette lacune, et je prends la liberté de résu- 

 mer ici les résultats de ce travail. 



