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dérablcs disparaissent complètement d'un élément conducteur, pourvu que les électricités 

 suivent sa direction. 



» h. Points de gliisemcnt. — Si l'on se ligure le glissement d'une pièce conductrice le 

 long de la surface d'une autre comme le mouvement de deux coriis absolument solides, 

 l'application de la loi exposée au n° 2 pourrait paraître douteuse pour le cas où l'on ferait 

 passer un courant électrique par un pareil point de glissement; car, à cette occasion, tout fil, 

 en tant que composé d'une série continue de parties pondérables, serait nécessairement brisé 

 au point de glissement. Du reste, l'électricité ne s'accumulant pas en réalité aux extrémités 

 brisées, mais passant au moyen de nouvelles jonctions, nous ne devrions pas considérer 

 dans le calcul les deux extrémités de la partie pondérable du Hl comme des extrémités du 

 courant en général, mais comme étant unies par un élément linéaire infiniment petit et dé- 

 pourvu de substances pondérables. C'est dans ce sens que nos calculsiet tous nos résultats 

 seraient applicables à un pareil cas. 



» Ceci est un des cas où la supposition de la solidité absolue des corps en question et de 

 la discontinuité absolue du mouvement en deçà et au delà de la surface de glissement n'est 

 pas admissible en Physique; mais elle ne peut être posée que comme limite, de laquelle les 

 cas se présentant dans la réalité se ra])proclient dans certaines circonstances favorables, au 

 point que la distinction n'est plus possible. Pour trouver comment, dans un pareil cas, il faut 

 appliquer la loi du potentiel, nous aurons à examiner comment les conséquences qu'on en 

 tirerait se comporteraient dans le cas limite, lors du rapprochement successif d'un mou- 

 vement continu et d'un mouvement discontinu. 



>) Or, en réalité, il n'existe pas de discontinuité dans les cas où nous pouvons observer 

 l'effet des forces électro-dynamiques sur des conducteurs ayant ce qu'on appelle des points 

 (le glissement; car, les forces motrices étant comparativement faibles et une bonne conduc- 

 tibilité étant exigée, il faudra toujours en faisant l'expérience porter un liquide conducteur, 

 du mercure ou un électrolyle, entre les extrémités des conducteurs métalliques pour avoir 

 une bonne conductibilité unie à une grande mobilité. Alors, en effet, le mouvement a lieu 

 par un déplacement continuel des couches du li(iuide les unes par rajiportaux autres, tandis 

 que les couches extrêmes du liquide sont adhérentes aux conducteurs métalliques. Si nous 

 avons besoin de métaux secs qui glissent l'un sur l'autre, nous sommes, comme on sait, 

 obligés de produire par une forte pression un frottement dur qui modifie les surfaces, pour 

 faire passer les faibles courants, et, pour les autres, il jaillit, aux points de frottement, des 

 étincelles, c'est-à-dire des courants de vapeur métallique brûlante. Il se produit de fait 

 par là une mince couche de transition dans laquelle peut avoir lieu d'une manière continue 

 le passage de la partie immobile à la partie mobile du conducteur. Or, dès qu'il existe une 

 couche de transition, quelque mince qu'elle soit, qui rétablit la continuité des déplace- 

 ments, l'application de toutes les thèses posées plus haut et les conséquences de la loi du 

 potentiel pour les circuits fermés ayant de pareils points de glissement restent en parfaite 

 harmonie avec la loi d'Ain[)ère et avec l'expérience. 



» Si l'on veut, dans des cas de ce genre, calculer directement le résultat au moyen de la 

 loi du potentiel, il faut remarquer que les fils conducteurs font, dans la couche de transi- 

 tion, des rotations angulaires qui, la rapidité du glissement restant la même, deviennent 

 d'autant plus rapides que les parties tournantes des fils sont plus courtes, et que |)ar 

 là le travail électrodynamique à fournir à l'occasion de la rotation devient indépendant 



