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 ou bien 



C"' Tsin /tt \ v/â h 



r = rtcos27r- 



i V/2(2 + cos?«/e'"') 



» II. D'après cette équation, le fil vibrant doit présenter une série de 

 nœuds obtenus en faisant^ = o, c'est-à-dire 



(c?) sin ( ^ —nijcj 



2 



» En construisant avec soin les courbes z = sin (/nx— ^J5 w = — e~"'-^, 



on voit que leurs points d'intersection qui donnent les solutions de l'équa- 

 tion {§) sont, avec une approximation plus grande que l'expérience ne 

 le comporte, 



» On en conclut : i" que les distances nodales sont égales à partir de la 

 seconde et que, par suite, la distance nodale normale D, qui serait repré- 

 sentée généralement par a-,^ — .^„_,, est constante et égale à — • 



» Le tableau suivant renferme les valeurs de D = — > observées et cal- 



m 



culées d'après la formule m = i/^jrr = V/f~ ' pour quatre fils différents 



pris parmi ceux qui ont servi à nos expériences et renfermés dans le ta- 

 bleau inscrit aux Comptes rendus, page 64» du même volume : 



D 



Nature des fi!s. T "(*) '' '" - — — ■- — 



calculé. observé, 

 m m 



Fer 0,0089 4*^)^3 0,00028 53, 02 ^9,2 58,8 



Aluminium.. id. 5i23 0,00012 72,02 43>5 ^2,6 



Cuivre id. 3^36 0,00012 84,07 Sy,! 87,4 



Platine id. 2643 0,00010 89,07 35,3 36,7 



» Si l'on songe à l'incertitude qui existe toujours sur les valeurs des 



(*) La valeur de a pour le fer est la moyenne des valeurs données par Werllieim ; les 

 autres sont tirées des expériences indiquées dans les Comptes rendus, p. 671 de ce volume. 



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