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» Cela se voit non-seulement quanti l'aimant est maintenu à sa tempé- 

 rature première, mais quand on le laisse se refroidir nalurellement, ce qui 

 se fait très-lentement, parce que la barre est polie, que son pouvoir émissif 

 est faible et qu'elle est dans la bobine comme au milieu d'un matelas non 

 conducteur. Il n'y a donc pas, pour chaque température, un état magné- 

 tique déterminé, décroissant quand réchauffement augmente. On passe 

 presque continûment de l'aimantation totale, figurée par AB, à l'aiman- 

 tation rémanente représentée par BCD qui s'abaisse jusqu'à zéro quand le 

 temps croît. Il y a une véritable déperdition magnétique qui est lente, qui 

 ressemble à la perte de chaleur par le refroidissement, et qui peut être 

 assez bien représentée par la loi de Newton j>- = e~'"^. 



M Réchauffons maintenant la barre^ mais à une température moindre, et 

 recommençons l'aimantation initiale. Pendant que le courant passe, elle 

 est figurée par EF, elle a augmenté; mais aussitôt qu'il cesse, elle baisse 

 jusqu'à G; elle est moindre que précédennnent; mais d'un autre côté elle 

 s'affaiblit moins vite et ne se perd pas en totalité, il en reste après le refroi- 

 dissement une partie d'autant plus grande que le réchauffement avait été 

 moindre. 



» Enfin, si l'on recommence l'épreuve sans chauffer la barre, elle a un 

 magnétisme total maximum RL et un magnétisme rémanent MN, le plus 

 petit possible, et qui ne varie pas sensiblement avec le temps. Les valeurs 

 de l'aimantation rémanente sont inscrites dans le tableau suivant, pour l'a- 

 cier E, après que la barre a été recuite, au bleu (n" 1), au jaune (n*' 2) et 

 maintenue à la température ordinaire (n" 3). L'acier E, qui donne des ré- 

 sultats plus saillants, avait été recuit au bleu. Refroidi et réaimanté, il 

 donna une aimantation permanente égale à 5/|,o. 



