( 638 ) 



)) Dans le cas des turbines parallèles , on a : 

 )) Si la turbine est à libre déviation, 



(i) z = -^^^(w,-w:) + n; 



6 



si elle est noyée, 



•(2) z=^i^(w,-w;)-n. 



» Dans ces formules, Q est le débit en volume de la turbine, par se- 

 conde; n est le poids du volume d'eau contenu à chaque instant dans la 

 turbine; w est le poids du volume d'eau déplacé dans le bief d'aval par la 

 masse métallique des aubes et de la couronne de la turbine; W^ est la 

 composante verticale de la vitesse relative d'entrée de l'eau dans la tur- 

 bine ; Wl est la composante verticale de la vitesse relative de sortie. 



» La différence (W. — W!.) peut être remplacée par la différence 

 (V^— V!.) des composantes verticales des vitesses absolues d'entrée et de 

 sortie, qui lui égale. 



» Nous avons obtenu les deux formules qui précèdent en appliquant le 

 théorème des quantités de mouvements projetées au mouvement relatif 

 de l'eau dans la turbine. 



» Somme des efforts tangentiels moteurs exercés par Veau sur une turbine 

 parallèle. — Développons le cylindre moyen de la turbine et faisons, dans 

 le plan du développement, la somme des efforts tangentiels moteurs 

 exercés par l'eau sur la turbine; soit X cette somme. Par application du 

 théorème des moments des quantités de mouvement, nous sommes arrivés 

 à la formule 



(3) x^i^(w.-w;) = -^-(v.-vi,) 



que la turbine soit noyée ou non. 



» W^ et W'^. sont les composantes horizontales des vitesses relatives 

 d'entrée et de sortie; V^. et V^ sont celles des vitesses absolues aux mêmes 

 points. 



» Effet dynamique de l'eau sur une turbine parallèle. — Le premier 

 ternie 



(4) i£^(w.-w;) = :^(v.-v;) 



o 



