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 donnée représente exactement la charge vraie. Pour les forces électroraotrices 

 plus élevées, un raisonnement des plus simples fait voir que l'ordonnée à 

 l'origine ôK de la droite RL est plus petite que la charge vraie, et que 

 l'ordonnée oÂ du point où commence la partie rectiligne de la courbe est 

 plus grande que cette charge; nous avons donc encore dans ce cas ]sl charge 

 vraie avec une approximation suffisante. Je compléterai l'exposé de notre 

 méthode d'investigation en expliquant comment j'ai pu étudier séparément 

 la polarisation de chacune des électrodes; j'ai employé pour cela l'artifice 

 imaginé par M. Lippmann, pour la construction de son éleclromètre capil- 

 laire, et qui consiste à donner à l'une des électrodes, A, une surface extrê- 

 mement grande par rapport à celle de l'autre, B; dans ces conditions, la 

 petite électrode B se polarise seule, attendu que la quantité d'électricité 

 qui a suffi pour la charger ne polarise pas sensiblement la grande surface; 

 A joue donc simplement le rôle d'un conducteur. 



» Je n'entrerai pas ici dans le détail de l'appareil et des expériences; je 

 dirai seulement que la durée de la fermeture du circuit était réglée par 

 un appareil à chute, dont un annexe fermait le voltamètre sur lui-même 

 entre deux expériences. La source de force électromotrice était obtenue 

 par dérivation du circuit d'un élément de Daniell. 



» J'arrive maintenant à l'exposé des résultats acquis jusqu'ici par l'ap- 

 plication de la méthode. La première question qui se présentait élait de 

 savoir s'il v avait proportionnalité entre la charge et la force électromo- 

 trice de polarisation. L'expérience m'a montré qu'il n'existe en aucun cas 

 de proportionnalité rigoureuse, mais que celle-ci peut être admise comme 

 approximation pour de faibles forces électi-omotrices. Pour des forces éiec- 

 motrices plus élevées, la charge croît plus vite que la polarisation, de telle 

 sorte que, si l'on représente le phénomène par une courbe ayant pour ab- 

 scisses les forces électromotrices e et pour ordonnées les charges vraies q, 

 la courbe est convexe du côté de l'axe oe [fig. 2). On est ainsi conduit à 

 définir la capacité comme une fonction de e, représentant pour chaque 



valeur de e la quantité -' (comme pour les chaleurs spécifiques); graphi- 

 quement, la capacité est représentée parle coefficient angulaire delà tan- 

 gente à la courbe précédente. 



Sans entrer aujourd'hui dans la discussion de la courbe, j'énoncerai une 

 loi remarquablement simple, qui résulte de mes observations : 



Loi. — Pour une électrode donnée el un éleclroly le donné, la capacité initiale 

 ne dépend pas du sens de la polarisation. 



