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 Draper et nous montrer la relation qui existe entre la courbe normale et 

 celle que fournit la méthode ordinaire. 



» Soit dq la valeur calorifique tolale des radiations comprises entre les 



longueurs d'onde X et X -H dl; l'intensité en X est / = ^• 



» Soit § la distance à une origine fixe définissant à chaque instant, dans 

 le spectroscope employé, la position de la pile; la quantité de chaleur dq se 



trouve répartie entre ô et tî + d^, le rapport ~ est ce que l'on peutappeler, 

 par analogie, Vinlensiié du spectre de dispersion à la distance 5 de l'origine, et 

 ce sera précisément, si l'ouverture de la pile est suffisamment petite, cette 

 intensité -? que mesurera la déviation D du galvanomètre. 

 B On a donc, à un facteur constant près. 



qu on peut écrire 

 d'où 



n— '^'^ 



_^ dq (ù. .fA 



7aTa~ '^' 





» Nous devons donc, pour déduire la courbe normale de celle des dé- 

 viations observées, savoir à quelle longueur d'onde X correspond la dis- 



tance o et élever sur l'abscisse X l'ordonnée D — • 



c/X 



» Les résultats que j'ai eu l'honneur de communiquer à l'Académie (') 

 permettent de résoudre pour la première fois le problème d'une façon 

 complète et rigoureuse. 



» 1° Graphiquement. — J'ai indiqué comment on peut dresser la courbe 

 de graduation d'un spectroscope calorifique quelconque, c'est-à-dire la 

 courbe donnant la valeur des X correspondant aux 5. Chaque ordonnée 



i = D — sera alors un côté d'un triangle rectangle dont D sera l'autre et 



dont l'hypoténuse fera avec / l'angle de la tangente à la courbe avec l'axe 

 des iï. 



» 2° Par le calcul. — Dans le spectroscope que j'ai décrit, les dislances 

 angulaires t? de la pile aux raies D de Fraunhofer sont toujours liées à 

 l'indice n de la radiation moyenne qui la frappe par la relation 



(i) sinfAn | = «sinA; 



(') Comptes rendus du 26 mai et du 9 juin 187g. ■ 



