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 principale et la biiioruiale en un certain point de la conrbe; on en tire alors 



(6) T-V= = pF„, 



en représentant par F, et F„ les composantes suivant la tangente et la nor- 

 male principale de la force extérieure, et par p le rayon de courbure au 

 point considéré. 



» Supposons maintenant, ce qui est le cas ordinaire, que les forces ex- 

 térieures ne varient pas avec le temps; F, et F„ sont alors indépendants de t, 

 V ne contient pas g, et, par suite, si l'on prend la dérivée de l'équation (5) 

 par rapport à ff, on a 



flT _ r/pF„ 

 (In drj 



On voit ainsi que — est indépendant de t, et l'on en conclut par l'équation 



(4) que —, qui ne contient pas a, ne contient j)as non plus /. On a donc 



V = Ri H- K', 



K et R' étant deux constantes. 

 » On en déduit 



» Ija tension T est donc indépendante de t, et l'on voit par l'équation (5) 

 qu'il en est de même alors de la vitesse V. 



» Cette vitesse, ne variant ni avec a, ni avec <, est donc absolument con- 

 stante. 



» Les équations générales du mouvement, dans le premier système d'axes 

 quelconques, deviennent, en conséquence, 



|[(T-V=)|]+Y = o. 



et sont identiques aux équations d'équilibre de la corde au repos, sauf le 



changement de T en T — V^. 



