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 >) Dans une seconde Note ('), je revenais sur ce sujet en ces fermes : 



« J'ai montré , par un exemple auquel on peut joindre les mout>emenls simples de 

 Caucliy, qu'il peut exister dans un milieu dispersif, etc. » 



» Ainsi il s'agissait bien d'un exemple, el j'élais en droit d'espérer qu'il 

 n'y aurait pas de méprise sur le sens de cette équation. 



» Cependant, dans une Note insérée aux Comptes rendus de ladernière 

 séance (-), M. Cornu réfute en détail cette équation, qu'il envisage comme 

 l'expression donnée par moi du mouvement vibratoire sur le faisceau qui 

 sort du collimateur, dans l'expérience de la roue dentée. Comme cette 

 équation ne contient ni la vitesse angulaire de la roue dentée, ni le nombre 

 lies dents, ni aucune des données physiques du problème, ce serait là une 

 solution bien singulière. M. Cornu est de cet avis et s'exprime ainsi (^) : 



« La période (des émissions on des extinctions du faisceau) serait donc, au contraire, 

 une fonction déterminée des périodes vibratoires de la lumière employée, ce qui est évidem- 

 ment absurde. » 



>' Le lecteur appréciera si les textes qu'il a sous les yeux doivent être 

 interprétés de cette manière. » 



SPECTROSCOPIE. — Minimum du pouvoir de résolution d'un prisme. 

 Note de M. Thollo.w 



« En se reportant à une Note des Comptes rendus (i4 juillet 1879) sur le 

 minimum de dispersion d'un prisme et à la figure qui l'accompagne, on 

 verra que l'équation 



(i) sinr, = sinAv'w" — siu^i •— cosA sine", 



tlifférentiée par rapport à «, conduit à l'expression 



(2) àr, = — ^ fin. 



' cos; coST] 



La même équation, différentiée par rapport à /, donne 



o \ ^ C0S( COS/i ,. 



v3) or, = ' di, 



cos/-cos;i ' 



OÙ c?r représente le nouvel accroissement de r, . 



(') Comptes rendus, t. XCII, p. 34- 

 (^ ) Loc. cit., p. 53. 

 (') Loc. cit., p. 56. 



