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» Or, dn étant la différence d'indice de deux radiations simples très 

 voisines, di\ est l'angle que font ces radiations à la sortie du prisme. De 

 même, di représentant la largeur angulaire de la fente vue à travers le col- 

 limateur, 0*/', sera la largeur angulaire de cette fentevue à travers le prisme. 

 La relation (2) donne donc la distance angulaire des deux raies corres- 

 pondant aux deux radiations considérées, et la relation (3) leur largeur. 

 Divisant l'une par l'autre, on a 



, , dr^ sinA t/n 



^ ' Sri cos/cosf, rf7 



" Le rapport entre la dislance et la largeur des deux raies est ce que 

 j'ap[)e\\e \e. pouvoir de résolution du prisme, et l'expression (4) détermine 

 ce pouvoir. En la comparant à l'équation (2), on voit que, A, dn el f/i con- 

 servant des valeurs constantes, les produits variables cosrcosr, et cosicosi, 

 sont des fonctions symétriques, qui varient en sens inverse entre les mêmes 

 limites et en passant par un maximum identique. Le maximum de l'une 

 correspondant approximativement à 



/•= «-J, , 

 le maximum de l'autre correspondra de même à 



i, =z tr r. 



)) Il y a donc un minimum de résolution^ comme il y a un minimum de 

 dispersion, et ils sont l'un et l'autre rigoureusement symétriques par rapport 

 au minimum de déviation Expérimentalement, ils ne peuvent être étu^iiés 



que pour des valeurs de A et de n qui donnent sin/'<; -, quand r= n"^!, 



» Eu appelant le pouvoir dispersif, p le pouvou" de résolution, et 

 faisant di — 1, les formules (2) et (4) s'écriront 



.y sinA I 



an, 



cosrcos/'i 

 sinA 



COS( COS(i 



dn. 



)) Si l'on prend A = So" et n = r,6, les valeurs de â et de p, calculées 



