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 priétés optiques de ces substances. Ces équations fournissent aussi une 

 théorie de la polarisation rotatoire. 



» Quelcjue complexe que soit la structure d'une molécule cristalline, on 

 peut la considérer comme formée par la juxtaposition d'un nombre plus ou 

 moins grand de milieux biréfringents homogènes. Les équations précé- 

 dentes peuvent donc s'appliquer à un pareil assemblage, chaque milieu 

 homogène pouvant èlre considéré comme une lame cristalline. Si l'on fait 

 tomber sur la molécide une vibration rectiligne, on démontre que le grand 

 axe de la vibration elli|)lique émergente a touiné, par rapporta la vibra- 

 tion incidente, d'un angle co, qui est : i° en raison inverse du carré de la 

 longueur d'onde si l'on néglige rinduence de la dispersion cristalline 

 propre à chaque milieu ; 2" proportionnelle à l'épaisseur de la molécule et 

 à une certaine quantité qui est du même ordre de grandeur que l'épais- 

 seur de l'un des milieux homogènes. Celte dernière quaniité est inférieure 

 à la dimension de la molécule, et la grandeur du pouvoir rotatoire de la 

 molécule est, par conséquent, excessivement faible. 



» Une partie de la rotation w change de sens avec l'azimut de la vibra- 

 tion, mais une autre partie ne dé|)end, quant à la grandeur et au sens, 

 que de la niatiière dont les milieux biréfringents homogènes qui composent 

 la molécule sont juxtaposés. Cette dernière partie est nulle lors(jue la 

 structure de la n)olécu!e est telle qu'on ne peut pas y distinguer un côté 

 droit et un côté gauche. 



» Si l'on suppose disséminées dans un liquide et orientées dans tous les 

 sens des molécules idenliciues entre elles, une vibration rectiligne qui tra- 

 verse le liquide reste rectiligne, car les phénomènes de double réfraction 

 s'annulent par compensation; la partie de la rotation qui dépend de l'azi- 

 mut de la vibration s'annule par la même cause, et il ne reste plus que la 

 partie de la vibration qui dé|;end de la structure de la molicnle et qui 

 n'est pas nulle tontes les fois que celle-ci a une droite et une g;iuche. Cette 

 rotation, lorsqu'elle n'est pas ntdle, est proportionnelle au nombre des 

 molécules traversées et à peu près en raison inverse du carré de la lon- 

 gueur d'onde; elle est de sens contraire pour deux molécules, d'ailleurs 

 identiques entre elles, mais symétriques l'une de l'autre par rapport à un 

 plan. Ou retrouve donc toutes les lois de la polarisation rotatoire molé- 

 culaire. 



M Si l'on oriente les molécules et si on les groupe régulièrement, de 

 manière à en former un cristal, celui-ci manifestera la double réfraction 

 ordinaire, mais ne liiontrera pas de polarisation rotatoire sensible, le pou- 

 voir rotatoire de chaque molécule étant tellement faible, que le nombre 



