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dans lesquelles sont représentées à la température t par L et L' la chaleur 

 latente et sa dérivée par rapport k t; C et KC les capacités à pression con- 

 stante à l'état liquide et à l'état de vapeur; h et h' la tension maximum et 

 sa dérivée par rapport a t, D désigne la densité de la vapeur, celle de Fiiir 

 étant I ; P kilogrammes la pression exercée sur i mètre carré par une co- 

 lonne mercurielle de o™, 76; i'',4, ou plus exactement 1,293187 est le 

 poids de r mètre cube d'air à 0° et sous la pression o™, 76 ; a est le coeffi- 

 cient de dilatation des gaz ; E l'équivalent mécanique de la chaleur. 



» De l'équation (2) résultent les lois suivantes. 



» Pour un même liquide les chaleurs latentes à diverses températures 

 sont : 



» i*' Proportionnelles au carré du binôme de dilatation relatif à l'état 

 gazeux ; 



>■ 2° Proportionnelles à la dérivée de la tension maximum prise par rap- 

 port à t ; 



» 3° En raison inverse de la tension maximum elle-même. 



1) Pour des liquides différents : 



11 1° Les chaleurs latentes à la même température, multipliées par la den- 

 sité à l'état de vapeur et par le rapport de la tension maximum à sa dérivée, 

 donnent des produits gazeux ; 



i> 2" Quand les températures différent, ces produits sont encore constants 

 après qu'on les a divisés par le carré du binôme de dilatation relatif à l'état 

 gazeux. 



» Les chaleurs latentes de l'eau et de l'alcool aux points d'ébullition étant 

 connues avec exactitude, la première, 536, 2, a été employée pour obtenir 

 avec l'équation (2) la valeur E = qSy ; la seconde, 207 , 7, a servi de vérifi- 

 cation : elle donne le même résultat. E étant déterminé, cette même équa- 

 tion a servi à calculer des tableaux renfermant les chaleurs latentes aux di- 

 verses températures de dix-sept liquides pour lesquels M. Regnault a mesuré 

 les forces élastiques. Il y a beaucoup de ces nombres qui n'ont pas encore 

 été déterminés par expérience; pour les autres, les vérifications sont satis- 

 faisantes, et les écarts peuvent toujours être attribués aux erreurs inéviia- 

 bles dans les observations. La discussion des diverses causes d'erreurs prouve 

 même que les ten.sions maximums sont presque toutes beaucoup plus appro- 

 chées que ne le pense le physicien illustre qui les a mesurées; ainsi, sans 



