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PHYSIQUE. — Noie sur la tliéorie des condensateurs plans ; 

 par M. J.-M. Gaugain. 



« J'ai fait voii' clans un précédent travail {Comptes lendus, i8 février et 

 29 avril 1861) que la théorie des condensateurs cylindriques pouvait être 

 déduite de la théorie de la propagation, et j'ai exprimé l'opinion que cette 

 dernière théorie pourrait également servir à résoudre toutes les questions 

 relatives aux condensateurs de forme quelconque. J'ai cru utile de consta- 

 ter qu'il en était effectivement ainsi dans le cas des condensateurs plans, et 

 j'ai exécuté dans ce but une série d'expériences dont je vais indiquer som- 

 mairement le plan et les résultats. 



» Lorsqu'un cylindre électrisé se trouve placé dans un autre cylindre 

 maintenu en communication avec la terre, on peut, sans erreur notable, 

 admettre que l'influence du cylindre intérieur s'exerce exclusivement sur 

 le cylindre qui l'enveloppe, du moins quand la longueur conununedes cy- 

 lindres est beaucoup plus grande que leurs diamètres. En effet le cylindre 

 intérieur ne peut exercer d'action sur l'enceinte où se trouve placé l'appa- 

 reil que dans la direction des bases ouvertes du tuyau cylindrique extérieur , 

 et cette action est assez petite pour qu'on puisse la négliger. Quand, au con- 

 traire, on considère l'action d'un disque électrisé A sur un autre disque B 

 maintenu en communication avec le sol, il n'est plus possible de faire abs- 

 traction de l'action que le disque A exerce sur l'enceinte, cette action pou- 

 vant être beaucoup plus considérable que celle du disque A siu' le disque E. 

 La théorie des condensateurs plans est pour cette raison plus compliquée 

 <jue celle des condensateurs cylindriques. Dans le cas de ces derniers con- 

 densateurs, la charge influençante et la charge influencée sont toujours 

 égales; il n'y a par conséquent qu'une seule quantité à rechercher. Dans le 

 cas des condensateurs plans, au contraire, la charge influençante et la 

 charge influencée sont différentes et doivent être déterminées séparément. 

 Il n'est pas difficile d'ailleurs d'apercevoir comment on peut arriver à leiu 

 détermination au moyen de la théorie ordinaire de la propagation déduite 

 des principes d'Ohm. 



» L'enceinte étant connue de forme et de grandeur, et le disque A dont 

 les dimensions sont connues occupant par rapport à cette enceinte une po- 

 sition invariable, supposons que le disque B se déplace de telle manière que 

 la ligne droite passant par le centre des disques reste perpendiculaire à leurs 

 plans; si le disque A est en communication avec une soiuce constante et si 



