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 noirci et suivant un diamètre quelconque. Le résultat de cette première 

 épreuve, c'est qu'il y a lumière émise avec des intensités variables dans 

 tous les sens, excepté suivant la direction verticale. Autour de celte direction, 

 l'intensité de la lumière émise va croissanl avec l'inclinaison, et devient 

 niaxima quand le tube a atteint une position horizontale. Ce maximum lui- 

 même est variable avec l'azimut dans lequel le tube se trouve situé, et 

 d'autant plus grand que l'angle de cet azimut avec le plan vertical passant 

 par l'axe du filet lumineux est plus petit. 



» En adaptant au tube mobile qui sert à la visée un Nicol analyseur, on 

 constate que la lumière émise dans une direction quelconque est toujours 

 entièrement polarisée : quel que soit l'azimut dans lequel le tube se trouve 

 placé, l'extinction a invariablement lieu quand la section principale de l'a- 

 nalyseur est normale à cet azimut; c'est-à-dire que le plan de polarisation 

 de la linnière émise est constamment perpendiculaire au plan azimiital qui 

 contient les l'ayons émergents. 



» Ces variations d'intensité et cette direction variable du plan de po- 

 larisation de la lumière émise sont inconciliables avec l'hypothèse d'une 

 réflexion particulaire, et s'expliquent au contraire très-simplement, si l'on 

 admet que les vibrations éthérées du milieu réfringent sont normales au 

 plan de polarisation de la lumière incidente et se propagent ensuite au sein 

 de ce milieu dans toutes les directions. Une vibration verticale peut être, en 

 effet, remplacée par deux vibrations composantes, l'une dirigée suivant l'axe 

 de l'analyseur qui ne produit aucun effet lumineux, et l'autre perpendicu- 

 laire à cet axe. Cette dernière composante est celle qui engendre la lumière 

 propagée dans la direction de l'analyseur. 



» Considérons, en particulier, l'azimut normal au faisceau lumineux : il 

 est évident que, dans cet azimut, l'intensité de la lumière émise variera 

 comme le carré du cosinus de l'angle que fait le rayon émergent avec sa 

 projection horizontale. Dans un autre vertical, faisant avec ce dernier un 

 angle déterminé, l'intensité dépendra de la profondeur du faisceau lumi- 

 neux suivant la direction du tube de visée, et, si le filet de lumière incident 

 est cylindrique et très-délié, on peut admettre que cette intensité est pro- 

 portionnelle à cette profondeur. Elle est représentée par le diamètre varia- 

 ble d'une ellipse dont les axes sont déterminés. On a encore tous les élé- 

 ments nécessaires pour calculer l'intensité des rayons érnis, el il est évident 

 que l'explication du phénomène, au point de vue où je me suis placé, com- 

 porte une vérification photométrique. Je ne suis pas encore préparé pour 

 des recherches aussi délicates. Néanmoins quelques tentatives imparfaites 



