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sommes amenés à identifier ce cas hypothétique avec celui de l'induction et 

 à fornnder comme il suit la loi du courant induit. 



» i" I.es coiu-anls induits successifs, bien que de sens ;ilteinaliveinent 

 contraires et d'intensité variable, ont la même intensité moyenne 1' que 

 s'ils proveiiaient d'iuie pile à courant constant; l'est exprimé parla loi 

 de Ohm, 



r : '^*" 



IN + p -t- 6 



» 2" J.es quantités de chaleur C et C que ces courants développent, 

 soit dans un circuit extérieur 5, soit dans la bobine /3, sont les mêmes que 

 celles qui seraient créées dans ces résistances par cette pile hypothétique. 

 C et C sont exprimées par la loi de Joule, 



a. a. 



» 3" La force électromolrice M de ces courants est beaucoup plus 

 grande que celle de la pile inductrice qui met tout en jeu , et la résistance N 

 est elle-même bien pins considérable que la résistance j3 de la bobine. 



» 4° M et N étant très-grands tous deux, l'intensité moyenne 1' est très- 

 petite, ce qui fait que le courant d'induction produit peu d'actions chi- 

 miques, quoique traversant de grandes résistances et donnant des conuno- 

 tions. Si 5 est infini, le courant est nul, il n'y a plus de chaleur dans les fils; 

 mais leurs extrémités prennent des tensions alternativement contraires, très- 

 grandes puisque la force électromotrice M est considérable: c'est le cas de 

 la machine de Riihmkorff. 



» On peut varier le mode d'expérimentation : placer les deux bobines 

 dans le même vase, et mesurer, d'une part, la somme des chaleurs créées par 

 les courants inducteur et induit, el, d'autre part, celle qui naît dans la 

 résistance extérieure 9. Celle-ci est donnée par la formule 



a 



On en déduit les valeurs del', et on trouve, comme on le verra dans le ta- 

 bleau, qu'elles satisfont à la loi I' = c^ ,, , . • 



