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 très est D, sont poussées 1 une vers l autre par une torce égale a R h -^• 



» Dans ces théorèmes, K représente l'affaiblissement ({u'éprouve un cou- 

 rant d'intensité i, en traversant i mètre d'un corps de densité i. Ce facteur 

 est excessivement petit. En revanche F est très-grand. 



w Pour bien comprendre la signification de ce facteur F, concevons deux 

 sphères concentriques, la première de rayon R tel que nR* = i , la seconde 

 de rayon R' = i. Sur la surface de cette dernière, prenons une calotte dont 

 la surface = i, et menons un cône ayant cette calotte pour base et le centre 

 des sphères pour sommet. 



» Ceci posé, F est une force égale à la souune des intensités des cou- 

 rants qui atteignent la première sphère dans des directions parallèles à tous 

 les ravons compris dans le cône précité. 



» Sans entrer dans le détail des calculs qui conduisent aux théorèmes 

 précédents, nous pouvons montrer, d'un seul coup, que nos deux prin- 

 cipes mécaniques doivent conduire, dans tous les cas, aux mêmes résultats 

 que la loi de l'attraction universelle. 



» Soit un corps M, de forme quelcoii(|iic, et un point .extérieur m. De ce 

 point comme centre, décrivons une sphère de rayon i et décomposons sa 

 surface en éléments o. Menons ensuite des cônes ayant ces éléments pour 

 bases et le centre pour sommet. Considérons l'un de ces cônes qui^, pro- 

 longé, découpe dans M un tronc de cône infinitésimal, de hauteur h et de 

 densité moyenne d. 



» Soit i l'intensilé du courant formé par les atomes d'éther qui attei- 

 gnent m, après avoir traversé le tronc de cône. D'après nos principes, 

 l'affaiblissement qu'il éprouve est îKdh, conune le courant opposé frappe ni 

 avec toute son intensité, il en résulte que le point m est poussé \ers le 

 tronc de cône par une force égale à iKclh, ou proportionnelle à G.d.h, 

 puisque K est constant et que / est proportionnel à c. 



» Faisons maintenant le calcul de la force attractive, en partant de la loi 

 de Newton. Pour cela, décomposons le tronc de cône par des sphères infi- 

 niment rapprochées, de centre m. Soit p le rayon de l'une de ces splieres, 

 p -{- dp celui de la suivante, et s la section que fait la première dans le tronc 

 de cône. La petite porlioii de cône comprise entre ces deux sphères a pour 

 volume s.dp, et pour masse s.dp.â, si l'on désigne par c? sa densité. L'attrac- 



1 ■ I ■ Il ■ -f-f'p^ 



fion exercée par cette masse sin- le pouit m est donc proportionnelle a — ^• 



Mais s'.Q'.'.p-; \ , d'où s = Gp-; et l'attraction devient |)roportioruielle à 

 Q.dp.â. Pour les autres petites masses analogues, on trouverait de même 



