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c.dp.^', G.dp.â",..., en désignant leurs densités par â', &", Par suite, 



latlraction totale du tronc de cône est proportionnelle à 



a.dp{â-hâ'-+-â"+...) — c.d.h, 



même résultat que ci-dessus. 



» Cette démonstration s'appliquerait à tous les cônes partiels. 



» Donc les deux systèmes donneront, pour la résultante des forces élé- 

 mentaires, des valeurs qui différeront tout au plus par vin facteur constant. 



>) Si l'on persiste à regarder les forces attractives comme des réalités, on 

 ne pourra du moins refuser à nos deux principes la valeur d'une nouvelle 

 méthode de calcul, souvent plus simple que l'ancienne; si l'on rejette les 

 actions à distance, on trouvera dans notre théorie une explication plau- 

 sible des grands mouvements de la nature. 



» III. De la pesanteur. — Le poids d'un corps est la résultante des quan- 

 tités de mouvements que lui communiquent les chocs des atomes d'éther. 

 Si donc on considère la terre comme une sphère de rayon R, de masse T, 

 formée de couches homogènes, on aura, pour le poids p d'une masse m si- 

 tuée à la surface de la terre, 



d'autre part, p = mg. Donc 



d' 



ou 



, ml 



„ „ _ ni'ï 



et la forme impulsive qui agit sur deux sphères quelconques devient 



g^&.- MM' 

 "t" IF' 



» Mais nous pouvons déduire, de l'étude de la pesanteur, des consé- 

 quences d'un autre or.lre. Dans ce but, révenons sur notre second prin- 

 cipe, afin de préciser le sens du mot densité. Nous distinguons la densité 

 ordinaire ou cubique, et la densité superficielle. La première égale la somme 

 des masses des atomes contenus dans l'unité de volume; la deuxième égale 

 la somme des projections de ces mêmes atomes sur un plan déterminé, et 

 peut varier avec l'orientation du plan de projection, si les atomes ne sont 

 pas sphériques. 



» Or, dans notre second principe, le mot densité doit s'entendre de 



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