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la densité superficielle. Ceci l'ésulte de ce que l'affaililissement d'un cou- 

 rant est proportionnel à l'étendue de la surface résistante que le corps tra- 

 versé oppose à son passage. 



» Par suite, dans toutes les formules précédentes, on devrait substituer 

 aux masses les produits des voliniies par les densités superficielles; mais 

 nous allons voir que cela n'est pas nécessaire, parce cpie, de fait, les den- 

 sités superficielles sont proportionnelles aux densités cubiques. Nous devons 

 toutefois opérer cette substitution dans les calculs suivants, qui ont préci- 

 sément pour but de prouver qu'on peut s'en passer. 



» Rappelons d'abord ces deux faits d'expérience : i° un corps a toujoiu's 

 le même poids, quelle que soit sou orientation; 2° tous les corps tombent 

 dans le vide avec la même vitesse g. Du |)remier fait, ou conclut que les 

 atomes pondérables offrent la même densité superficielle dans toutes les di- 

 rections, et, par suite, sont sphériques. Donc, quand la densité cubique 

 d'un corps est homogène, sa densité superficielle l'est aussi. Eu consé- 

 quence, si l'on désigne par 0* et ^ les densités superficielle et cubique d'une 

 masse m, de volume p; par V et A le volume de la terre et sa densité 

 superficielle moyenne, la formide qui exprime le poids de m sera 



D'ailleurs p = vdg ; donc 



Pour une autre masse m' , dont les densités seraient d*' et ii\ on aurait 



K=F(J'^ = r/'^; 



d'où 



S _ 'i 



Ainsi les densités superficielles sont pioportionnelles aux densités cubi- 

 ques, et, |)ar suite, ont même mesure, si l'on prend deux unités corres- 

 pondantes. Notre second principe subsiste donc, en laissant au mot densilé 

 son acception ordinaire. 



» De la proportion ■— = — découle une autre conséquence remarquable, 



l'identité spécifique de tous les atomes pondérables. 



» Soient, en effet, deux corps homogènes ne renfermant chacun qu'une 

 espèce d'atomes chimiques. Soient r et r' les rayons de ces atomes et, n, n' 



