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» I. Dans mon livre intitulé : Théorie des machines molrices el des effets 

 mécaniques de la chaleur, tout est ramené aux équations dont il va être 

 question, savoir : 



» i" Dans la première Partie [Théorie des machines niotriccs et propriétés 

 des fluides élailiques établie sans idée préconçue sur ta nature de la chaleur) : 



(i) <f{v,p) = f, 



équation de la courbe de délente d'un fluide élastique sous une tempéra- 

 ture constante t ; 



(2) .} (y, />) = //, 



équation de la courbe de détente dans une enveloppe non perméable à la 

 chaleur; 



(3) âQ = kdv-hBHp, 



expression de la quantité de chaleur c?Q nécessaire pour que la dilatation 

 s'effectue, en ligne droite, d'un point (f, /j) à un point iniJniuieut 

 voisin [i' -h dv, p H- dp). 



» Au moyen de (1), (2), (3), on obtient facilement les expressions des 

 chaleurs spécifiques a sous pression constante et b sous volume constant, 

 ainsi que celles tle la chaleur latente le long d'une courbe de l'espèce 9, 

 soit 1 (h'i soit [j.dp. 



» Enfin, si l'on désigne par T un certain diviseur d'intégrabilité, il faut 

 qu'il y ait identité entre la différentielle de (2) 



dn =^ ~ dv ■\- ^ dp, 



dv dp r ^ 



et 



(4) dn = "^- = ^(h'+^dp. 



» Dans CCS différentes équations, les variables indépendantes sont v et p. 

 Kien n'empêche de poser et de développer des équations analogues parfai- 

 tement équivalentes, en considérant connue variables indépendantes soit t 

 et v, soit t et /;. 



» 2° Dans la deuxième Partie [Théorie mécanique de la chaleur et parti- 

 cularités quelle introduit dans la théorie générale), une nouvelle équation 

 intervient, 



(5) r/l> = Ac?Q-/n/t^, 



dont le second membre doit être une différentielle exacte, quelles que 



