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 » T étant égal à 273 + t. H résulte de là que — est la différentielle 



» exacte dS d'une fonction S des variables indépendantes La fonction S 



« est dé>ignée par Clausius sous le nom iVenlrojjie. » 



•» Ces propositions étant acceptées, on a les équations (2), (3), (4),.'-» 

 de la Note de M. Massieii. 



» Je ferai remarquer que la quantité S, nommée entropie, n'est évidem- 

 ment autre chose que le n de mon équation (2). 



» Je ferai surtout observer que, au lieu d'invoquer des principes com- 

 binés de Joule et de Carnot, et de parler d'entropie, il est bien plus clair et 

 plus simple de dire, comme je le fais dans mon livre, que, d'après mon 

 équation (4)» on a toujours 



(C) c?Q = Tdn, 



par suite, au moyen de (A'), 



(A") dn = '^^^: 



en sorte que, toujours, le second membre de (A") doit être une différentielle 

 exacte, ce qui, avec i> et i, comme variables indépendantes (quelle que 

 doive être l'expression de T en fonction de t et v), revient à poser 



/ c/« 1 ri a 



(D ' 



» De là, on peut tirer, soit les équations de M. Massieu (dans l'hypo- 

 thèse T = 273 -h i), soit plutôt les relations inverses, 



(D') 



cU dt 



da 



~dv 



1 ,^\dn "1 



sur lesquelles j'ai insisté dans mon livre, et cpii ressortont, à luic simple 

 inspection, de mon équation (5) transformée, au moyen de (C), en 



{^Im) dil^hTdn — \uk'. 



a J'ai cru devoir présenter à l'Académie ces remarques qui me paraissent 

 dignes d'appeler son attention sur ma théorie des effets mécaniques de la 

 chaleur, comme plus simple et non moins générale cpie celle do la plupart 

 des savants qui ont écrit sur la thermodynamique. » 



