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 et siircliaiiffées, il suffisait de demander à l'expérience les expressions : 

 i"* de la chaleur spécifique c du liquide; 2° de sa chaleur d'évaporation /•; 

 3° de la chaleur spécifique A de sa vapeur à pression constante. 



» Cette conclusion résultait à posteriori de la théorie même; mais j'ai re- 

 connu qu'il était possible de l'établir de prime abord par un procédé qui 

 a l'avantage de conduire plus simplement à la connaissance de la fonction 

 caractéristique et de montrer la liaison de cette fonction avec d'autres 

 fonctions déjà introduites dans la science, savoir : l'entropie S et l'énergie 

 ou chaleur interne U. Je rappellerai d'ailleurs qu'iuie fois la fonction carac- 

 téristique d'un corps déterminée, la théorie thermodynamique de ce corps 



est faite. 



» I. Les variables indépendantes étant le volume v et la température t 

 du corps, et ^ étant la fonction caractéristique, on a, en général, 



(i) d^ = ~dt+-^di>; 



d'où l'on conclut 



» On a aussi, d'une manière générale, 



, ^Q dX] -h Andu 

 rfç -^ z:= • 



» En remplaçant dU et p par leurs valeurs tirées des équations (2) et (3) 

 et réduisant, on trouve, comme je l'ai montré, 



» En tirant de l'écpiation (2) la valeur de ^^ il vient 



Or, pour avoir S et U, et par suite -]>, il suffit de connaître quelles sont 

 les quantités élémonlaiies de chaleur r/Q (ju'il faut fournir au corps suivant 

 un cycle quelconque, pour le faire passer d'un état iuUial à un état déler- 

 uuné, et en outre raccroisseinent d\] de sa chaleur interne pour les diffé- 

 rents éléments de ce cycle, ou de tout autre cycle, reliant le même état ini- 

 tial au même état final. 



