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 capables de donner an mouvement vibratoire une aniplitnde suffisante 

 pour produire la rupture des maçonneries et les déplacements observés, qui 

 sont les résultantes intégrales du phénomène. 



» La résistance de la cohésion, pour un déplacement angulaire 5 et ime 

 section de rupture (7, est donnée par l'intégrale délînie suivante, dans 

 laquelle la distance / est fonction de i : 



N = -/ -5 -, r/(7=— • 



'Vo H — /tanga £ 



» L'équation différentielle du mouvement au centre de gravité est 



» Cette équation se simplifie, en observant que ô ne peut dépasser 

 o,ooooi5sans amener la rupture des maçonneries. La différence de lare 

 à son sinus est plus petite que i dix-millionième de millimètre, ce qui per- 

 met de remplacer sin((p — ô) par simp — 5 cosy, et l'équation prend la 



forme 



~Isin(ç + a) g-cosœ"!^ ,?sin? 



(fù risin(ç + a) g-cosœ"! 



= O. 



» Équation aux différentielles partielles du second ordre fipj)Hcablf à la 

 première phase de l' oscillation . — L'équation poiu- la seconde phase se 



trouve être 



— r isinfy + y.) gcosy "! ,, _ g-siny _ 

 dt' '^ [ MpE P J p ~ 



» En désignant par 6-, c'" les coefficients de B et (;', par w, la vitesse an- 

 gulaire initiale, on obtient par l'intégration 



, £■ sin<p w, . £• sintp 



Q = H &\nct — ~ — ^ cosc/, 



pc' c pr- 



0' = — 5— — 1 -h — sin c7 + - — j^ cosct. 



pc- c' pc" 



» On en déduit sans difficulté les temps /,, t., de chaque demi-phase de 

 l'oscillation en fonction de toj. 



» De l'équation générale f i), uniltipliée par -jdO, et intégrée entre o et £5,, 

 maximum connu, on déduit 



„ Isin((p -t- a),o 2g-, / a\ I risiniç4-a)- a^sinipl- 



'""= Mp. 6r+-^[cos(y-g,)-cosy|=[ J^^^ e. + _-J'Jg,. 



» La valem- de 6, ne dépend que de la limite de la cohésion des maçon- 



