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 l);iiis la posilioii supérieure du piston, la quantité totale de travail, 

 absliaclion faite du travail statique dû an poids du gaz, est représentée : 



I" l'ar le magasin staliiiiu' iln poids /;+ cr, soit. ... {]> -\- ct)a 



(en prenant pour plan de coinparaison le fond inférieur du cylindre); 



2" Par le magasin élastique tlii gaz. . . ct>, 



attendu que le gaz supporte ce poids ct à la hauteur X. 



» Dans la position inférieure du piston, la quantité tolale du travail est : 



i" Le magasin statiijMe du poids p + w y; H- ci) (>. — .r,) ; 



2" Le magasin élastique du gaz non échauffé (/; + ci) (X — j:,) ; 



3° Le magasin calorifique, lequel se transforme instanla- 



nénienl en magasin élastique supi)lcmentaire </(/ — .r,) , 



q étant alors la pression calorifi([ue. 



o L'équation des magasins do travail est donc, toutes réductions faites, 



(i) rzl - [p + st)(). — ^,) = 7(>- — .*". ) — {p + 7s)x^. 



» Observons maintenant que le magasin calorifique fy(X — j:, ) est l'équi- 

 valent du travail dynamique, perdu en apparence, du poids/) + ot, c'est- 

 à-dire de [p + ^)3C^ ; et nous aurons séparément 



(2) [p -\-zs){l — X,) — zsl, et (3) (/? + sy).r, =(/(). — X,). 



» L'équation (2) n'est autre que la loi de Mariette, qui rentre ainsi dans 

 le domaine de la Mécanique, mais avec celte condition essentielle, ipie le 

 piston atmosphérique râ reste le même avant et après la compj'ession. 



» On déduit des éqtiations précédentes les valeurs comparables suivantes 

 des cinq pressions auxquelles un gaz permanent peut être soumis : 



i" Prcsssion alniospherique rj ^ et 



2" Pression effective p z=z3 



( /| ) . 3° Pression absolue /3-(-îû = ct 



4° Pression cdorlfique ly = î3 



5" Pression totale p -i- tj -i- zs = a 



{'■ -''iJ 



» La dernière de ces formules n'est atitre que la formule conntic de 

 Laplace et Poisson^ tlans laquelle l'exposant y, rapport des detix clialeiu's 



