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 spécifiques, est remplacé par l'exposuiit 2: ce qui nous indiijite que ce 

 rapport est égal à 2, ainsi qu'on peut du resle le démontrer directement 

 par la méthode cpie je viens d'emj)loyer. 



» Il résulte également de ces formules que le magasin calorifique est 

 égal li pX. 



» En désignant par c la chaleiu' spi'cifique «à pression constante, par a le 

 coefficient de dilatation des gaz, par ù la dfiisilé (poids du nièlre cube) du 

 gaz, et par E l'équivalent mécanique de la chaleur, la théorie nouvelle donne 



CTa 



» Si le gaz comprimé, ayant conservé sa pression totale p -\- q -\- rz , ^e 

 détend en soulevant seulement le piston r?, il se développera sur la longueiu- 

 X + 7', en conservant une pression totale sr'. On trouve, pour les valeurs 

 de j- et de nr', 



(6) j^ =,^-^, (7) r, =v^ '—->-- 



\[\ — .r,) -H .r; 



» Si le gaz comprimé, ayant |)erdu son magasin calorifique et ne conser- 

 vant plus que la pression effective yj + t?, se détend en soulevant le piston sj 

 seul, la nouvelle théorie démontre : i" que le piston -es sera remonté à sa 

 position initiale; 2" que la pression totale sr', conservée par le gaz détendu 

 et refroidi, a jjour valeur 



(8) Z3'=!7^^^- 



» Dans ce cas, le magasin calorifique perdu ayant poin* valeur nr.7,, l'a- 

 baissement de tenq)ératnre Q est donné par 



(9) ^-^sTi--.' 



à cause de l'équalion (5). 



« Dans le cas d'une compression infinie, on aurait 



X^ = A, 



et par suite 



(10) ^o = - = 272", 5, et (11) zû'„ = o. 



)) Celte valeur de Û„ est désignée sous le nom de zéro absolu. A cette 

 température limite, la pression du gaz n'existe pas. Ce rtsultat est du 

 reste donné dans la Théorie iiiécaiii(juc de la Cltnlcnr, de M. Combes » 



