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courant induit dont la direction reste la même, quel que soit le pôle vers 

 lequel l'hélice est poussée ; on obtient un courant de sens inverse lorsque 

 l'hélice est ramenée de l'une ou de l'autre extrémité du barreau vers la 

 partie moyenne. Ce fait, connu depuis longtemps, est une conséquence de 

 la théorie d'Ampère et de la loi de Lenz, et l'on va voir que l'on peut y rat- 

 tacher la théorie de l'expérience de M. Gramme. 



» 6. Si l'on place à la suite l'un de l'autre deux barreaux d'acier régu- 

 lièrement aimantés et aussi identiques que possible, en les opposant par 

 leurs pôles de même nom, on obtient im barreau double dans lequel on 

 rencontre, lorsqu'on va d'une extrémité à l'autre, d'abord un pôle simple, 

 que je supposerai boréal, puis une région neutre, puis un double pôle 

 austral, puis une deuxième région neutre, puis un second pôle boréal. Si 

 l'on place sur ce barreau double une hélice formée de quelques tours de 

 spire seulement, et qu'après l'avoir mise en communication avec un galva- 

 nomètre on la fasse glisser d'une extrémité à l'autre du barreau, on obtien- 

 dra d'abord, en passant du premier pôle boréal à la première région neutre, 

 un courant marchant en sens inverse du courant moléculaire qui, suivant 

 la théorie d'Ampère, constitue le magnétiseur du premier barreau ; consi- 

 dérons ce courant comme négatif : il changera de sens et deviendra par 

 conséquent positif lorsqu'on passera de la première région neutre au pôle 

 double, et restera positif lorsqu'on passera du pôle double à la deuxième 

 région neutre; enfin il redeviendra négatif lorsque l'hélice sera transportée 

 de la deuxième région neutre au deuxième pôle boréal. Ainsi, lorsque l'hé- 

 lice se meut constamment dans le même sens, les actions inductrices déve- 

 loppées dans l'espace compris entre les deux régions neutres sont opposées 

 aux actions qui se développent dans les espaces placés en dehors de ces 

 régions neutres, et comme la somme des premières est égale à la somme 

 des secondes, il en résulte que la somme totale des forces développées dans 

 toute l'étendue du barreau est nulle. J'ai vérifié par des expériences di- 

 rectes ces conséquences de la théorie. 



» 7. Maintenant supposons qu'on place un barreau de fer doux en pré- 

 sence d'un aimant, dans la position indiquée pour l'expérience du n° 2 : 

 ce barreau se constituera sous l'influence de l'aimant dans un état magné- 

 tique tout à fait analogue à celui du double barreau de l'expérience du 

 n*" 6; seulement chacune des régions neutres dans le double barreau se 

 trouve à égale distance du pôle double et du pôle simple voisin, tandis que, 

 dans le barreau de fer aimanté par influence, les régions neutres sont beau- 



