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 résultat obtenu par d'autres voies, et qui montre comment la pression ré- 

 sulterait du mouvement des molécules gazeuses. 



» L'application que nous venons de présenter du nouveau théorème 

 s'offre, pour ainsi dire, naturellement à l'esprit; car M. Clausius a fait, 

 de son côté, la même application du théorème qu'il a établi. 



j> La relation (i3) suppose que le terme {ift^ est négligeable dans les 

 gaz; on peut cependant conserver quelques doutes à cet égard. En effet, 

 les forces y^ sont loin d'être très-petites; car si elles étaient nulles, les vi- 

 tesses des masses m conserveraient leurs directions jusqu'à leur rencontre 

 avec les parois de l'enveloppe qui les contient, et deux gaz superposés dans 

 une même enceinte se mélangeraient, pour ainsi dire, instantanément; ce 

 qui n'a pas lieu. Il faut donc que, pour de petites valeurs de A, les forces^ 

 acquièrent des intensités assez grandes; mais, à cause de cela, il est im- 

 possible de se représenter à priori l'ordre de grandeur du produity^A. 



» Supposons actuellement que la même masse gazeuse restant com- 

 prise sous un volume constant V, égal à celui de l'unité de poids, on 

 fasse intervenir l'action de la chaleur : sous l'influence d'iuie quantité de 

 chaleur ôQ ajout Je à cette masse, la pression zs variera de âzs, et la somme 

 des forces vives de 5 1\mv''^ tandis que 'Lmr'^ et 2/ A ne subiront pas de 

 variations appréciables; l'équation (12) donnera ainsi 



>4) ^2; 



mv' = - Vôro. 



» D'une autre part, appliquons le principe des forces vives à ce change- 

 ment d'état : les travaux dus aux actions mutuelles étant considérés comme 

 nuls (*) et ceux des forces extérieures étant nuls en réalité, la variation 

 des forces vives est uniquement due à l'action de la chaleur. E désignant 

 l'équivalent mécanique de la chaleur, c la chaleur spécifique à volume 

 constant, et ù9 la variation de température, on aura 



(i5) oS^inv-=zW(l = Y.c^Q. 



» De ces relations on déduit, en passant des différences finies aux diffé- 

 rentielles, 



(16) \ydv; = ^cdO: 



(*) On admet riue les forces/^ ne lîépendcnt (juc des dislances A. 



