( 256 ) 

 dans les cas importants où la force intermédiaire F2 devient égale à l'une 

 des deux autres, F, ou F3, ce qui correspond kj—o ou a J — (x> . 



» Quand on suppose constant le coefficient de plasticité K, le moyen le 

 plus simple pour obtenir sa valeur numérique me paraît être d'exercer à la 

 seconde extrémité d'une barre mince, bien homogène et sensiblement pris- 

 matique, dont on aura fixé le premier bout, une traction très-lenlement 

 croissante, de manière que les vitesses des diverses parties de cette barre 

 restent inappréciables jusqu'au moment où la matière qui la compose passe 

 à l'état plastique. A ce moment, l'action qui sollicite tout élément plan 

 intérieur parallèle à l'axe de la barre ne cesse pas d'être sensiblement nulle 

 (abstraction faite de la pression atmosphérique) ; car l'équilibre de couches 

 très-minces de matière exige qu'elle soit à fort peu près égale à la pression 

 exercée sur l'élément plan, très-voisin et de même direction, de la surface 

 latérale, pressionnul le par hypothèse. Des trois forces principales exercées 

 en un point quelconque, deux, Fo, F3, se réduisent ainsi à zéro, et la troi- 

 sième, parallèle à l'axe de la barre, ne peut qu'être égale à aK par unité de 

 surface. Le coefficient cherché K s'obtiendra donc en ditisant la valeiu* 

 maximum qu'atteindra la traction par le double de l'aire à laquelle seront 

 alors réduites les sections normales les plus contractées. 



» On pourrait, afin d'éviter les chocs, transmettre la traction par l'inter- 

 médiaire d'une sorte de vis micrométrique, et la mesurer au moyen d'un 

 dynamomètre interposé. Enfin, pour empêcher l'élat plastique de s'établir 

 trop près des extrémités et déterminer de préférence sa production tout 

 autour d'une section désignée a l'avance, il sera bon de faire cette section 

 plus petite que les autres en donnant préalablement à la barre une forme 

 graduellement étranglée vers le milieu et non pas exactement prismatique 

 ou cylindrique. Cela permettra de pousser l'expérience jusqu'à ce que la 

 rupture ait lieu, et K sera le quotient de la tension indiquée par le dyna- 

 momètre, immédiatement avant la rupture, par le double de l'étendue finale 

 de la section suivant laquelle elle se produira. 



•» Peut-être parviendrait-on de la manière suivante à reconnaître expé- 

 rimentalement si le coefficient de résistance ])lastique K est indépendant 

 du rapport/, ou, dans le cas contraire, à déterminer R en fonction de^. 



deux manières distinctes, mais concordantes, par MM. Tresca et de Saint-Venant. Les pro- 

 blèmes de l'extension, de la compression et de la flexion d'un prisme, dans lesquels on peut 

 supposer que deux forces principales restent, eu cliaquc point, sensiblement nulles, se rat- 

 tachent au contraire au cas où F2 devient égal à F, ou à ¥3; ce qui donne f^^o ou /=co . 



