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 » D'autre part, appliquons à la masse considérée l'équation des forces 

 vives, notre équation (i5) deviendra 



(24) dl\mv'' = Ecdd. 



» De ces équations et de la relation 



Vdzs = azsoy odQ, 

 on tire 



d'L^m^v] 3 aci„Vo 



~dï\m^ ~ 2 Er ' 



OU, en vertu de l'équation (18), 



d'L^itit v] 3 



» Enfin on observera que, le second membre de cette expression étant 

 une constante, et les deux espèces de forces vives étant censées avoir zéro 

 pour limite simultanée, on peut remplacer le rapport de leurs différen- 

 tielles par celui des forces vives elles-mêmes. Il s'ensuit 



, f.. "^{my, 3 /c 



2D -?n ; 



•}, \c 



relation obtenue par d'autres méthodes. Pour arriver à ce résultat, on sup- 

 pose ordinairement nulles les forces f ^tj,; tandis qu'ici on n'a consi- 

 déré comme telles que la variation de 1/, A, et le travail moléculaire 



ifjdA (*). 



» Le rapport entre les forces vives de translation et les forces vives réelles 

 peut être exprimé en fonction des forces mutuelles qui s'exercent entre les 

 atomes. 



» En effet, nous avons établi, dans la Note du 29 juillet, la relation 



dans laquelle X, Y, Z désignent les composantes des forces extérieures au 

 système qui sollicitent m. Appliquons cette relation au mouvement des 

 atomes qui composent une molécule : en vertu de l'hypothèse faite sur la 

 distance des molécules, le dernier terme de la formule précédente s'annu- 



(*) Conformément à l'usage, on a fait abstraction de ce travail; autrement on eût dû en 

 conserver la partie l/tfdd, qui ne s'annule pas évidemment dans le cas d'un volume constant. 



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