-i 



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ture 60. Pour cela, il faudra lui enlever à chaque instant la quantité de 



X^o li rit 

 -j- ou 



-=r-> dans lequel k est une fonction de p^ et de <, ou de 60 et de ^; 



» 6° Condensons complètement la vapeur sous la même pression /Jq» ce 

 qui exigera qu'on lui enlève la quantité de chaleur Tj et fournira dans 



l'intégrale le terme ^• 



& 0. 



» Résumant tout ceci, nous aurons, puisque le corps est revenu à son 

 état initial et que le cyle est formé, 



/VQ C'^cM r C kdt Q [" kdt /•„ 



d'où l'on tire 



,, O [ r^ cM r r'kdt\ [ r^'cd6 r„ r' kdt 



» Supposons maintenant que t soit très-grand, c'est-à-dire que la vapeur 

 soit très-surchauffée; tout le monde admet que cette vapeur suivra alors 

 les lois de Mariette et de Gay-Lussac, et que, R étant une constante facile 

 à déduire de la densité théorique de la vapeur, on pourra écrire 



(3) pi> = RT. 



» D'autre part, la quantité de chaleur Q, qu'il a fallu fournir à la va- 

 peur pour la faire passer, à la température constante t, de la pression p à 

 la pression po, est, d'après l'équation (i), 



Q = Uo-U + A r°/>^f, 



Uo et Vo désignant les valeurs de U et de c à la fin de la détente. 



» Comme t n'a pas varié, pdv, d'après la relation (3), est égal à — {>dp 

 011c aussi 



Q = Uo - U - ART f' % 

 ¥ = --t--+-AR/ ^^--^.^ARlog.nep.^. 



TîT 



ou à dp; on a donc aussi 



ou encore 



