( i48o ) 

 l'énergie actuelle, et dW la variation de cette partie de l'énergie potentielle 

 moyenne qui dépend de mouvement vibratoire. A cause de l'équilibre con- 

 stant entre les forces extérieures et les forces intérieures, on a 



et il reste 



EdQ z=d^-+ dW. 



» Au lieu de déterminer, suivant l'usage, l'état du corps à chaque in- 

 stant par deux quantités telles que la pression p et le volume \>, je suppose 

 cet état déterminé par deux variables auxiliaires F et R, choisies de ma- 

 nière que 



FR = 20, FdR = dW. 



» Les lignes d'égale énergie seront alors des hyperboles équilatères 



» Les lignes adiabatiques satisfont à l'équation 



FdQ = FdR-hd^^ = o, 

 ou 



(2) FR' = const. 



» Les équations (1) et (2) ayant mêmes formes que les équations de 

 lignes isothermiques et adiabatiques pour les gaz parfaits, on en déduit des 

 conséquences analogues; à savoir que si Qo est la quantité de chaleur fournie 

 au corps dans un cycle analogue à celui de Carnot, suivant la ligne d'égale 

 énergie $„> et Q, la quantité de chaleur dépensée par le corps pendant ce 

 cycle suivant la ligne d'égale énergie $,, 



Qo _ *. 

 Q, *,■ 



» Supposons Qo et Q, infiniment petits, ainsi que les arcs des lignes d'égale 

 énergie qui leur correspondent. Menons par le point d'intersection de la ligne 

 d'égale énergie $,,1 et de la ligne adiabatique de gauche un arc infiniment 

 petit d'une courbe isotherme s'arrètant à la ligne adiabatique de droite ; 

 faisons la même construction pour le point d'intersection de la courbe d'é- 

 gale énergie O, et de la ligne adiabatique de gauche. Les quantités de cha- 

 leur Q'g et Q', qu'il faudra respectivement fournir et soustraire au corps 

 suivant les arcs isothermes ainsi tracés seront, en vertu du théorème de 



