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leur ainsi produite est proportiomielle au carré de r intensité du magnétisme et 

 à la distance polaire- J'ai cherché à rendre compte de cette loi sioiple par 

 des considérations théoriques. 



» M. Clausins a démoniré (i) le théorème suivant, relatif au mouvement 

 stationnaire d'un système de points, c'est-à-dire à un mouvement dans 

 lequel la position et la vitesse de chaque point ne changent pas toujours 

 dans un même sens, mais restent comprises entre de certaines limites : 

 La force vive moyenne du système est égale à son viriel. Le viriel, qui joue 

 dans les questions de Mécanique un rôle analogue à celui du potentiel, est, 

 comme on le sait, la demi-somme des produits que l'on forme en multi- 

 pliant la distance de deux points quelconques du système par la force qui 

 agit entre ces deux points. 



» Ce théorème conduit à des conséquences particulières dans le cas de 

 l'aimantation. Considérons un barreau de fer doux de forme allongée et 

 supposons qu'on développe l'aimantation en plaçant ce barreau au centre 

 d'une bobine dont le fil soit traversé par un courant. 



» On peut regarder cet aimant comme étant formé par une infinité 

 d'éléments magnétiques d'épaisseur infiniment petite et constante ; la quan- 

 tité de magnétisme Y développée dans chacun de ces éléments varie avec 

 la distance x de l'élément à l'une des extrémités du barreau et peut se repré- 

 senter par Y = ip (x). 



» La quantité de magnétisme libre qui existe sur l'élément dx du bar- 

 reau est la différence des valeurs de Y aux points qui ont pour abscisses 

 a; et a: -)- dx, de sorte que la quantité de magnétisme libre au point situé à 



la distance x de l'extrémité du barreau est j'= — = ^'(x) ; la quantité 



de magnétisme libre en un point est ainsi proportionnelle à la quantité de 

 magnétisme du barreau. 



» Supposons le barreau composé de deux parties symétriques et consi- 

 dérons l'une d'elles eu particulier. Le magnétisme libre diminue à partir 

 de l'extrémité du barreau jusqu'à une certaine distance X, où il devient 

 sensiblement nul; au delà, la fonction ip conserve une valeur sensiblement 

 constante f (X). 



» Le pôle de cette partie du barreau est le centre tl'un système de forces 

 parallèles proportionnelles aux quantités de magnétisme libre ; la dis- 

 tance X du pôle à l'extrémité du barreau est déterminée par le théorème 



(i) Comptes rendus, t. LXX, p. i3i4. 



