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» M. Felici, qui a publié de nombreux Mémoires sur la théorie des 

 phénomènes d'induction, a, de son côté, combattu l'universahté de la loi 

 de Lenz, et enfin, par une interprétation, qui n'était nullement nécessaire, 

 d'une expérience galvanoméfrique, il arrive à conclure dans le même sens 

 que Matteucci, mais encore plus explicitement, puisqu'il imagine un nou- 

 veau principe physique d'après lequel, « lorsqu'il y a un continuel chan- 

 » gement dans les points de contact de deux conducteurs en présence 

 H d'un aimant, il y a aussi dans les mêmes points une force électromotrice 

 » induite. » 



» Du rapide exposé qui précède on peut conclure que les travaux les 

 plus modernes ont obscurci et compliqué la théorie de l'induction au lieu 

 de l'éclairer et de la simplifier. Il m'a semblé que les incertitudes et même 

 les erreurs des physiciens que je viens de ciler provenaient de ce que les 

 phénomènes qu'ils voulaient étudier étaient produits sur une trop petite 

 échelle et ne sortaient pas de l'ordre de grandeur des perturbations possi- 

 bles. Je me suis donc proposé de produire des effets qui ne fussent pas 

 bornés à des indications galvanométriques, et ce résultat a été pleinement 

 atteint, puisque j'ai pu obtenir d'un disque, tournant dans les conditions 

 qui vont être décrites, un courant dont la rupture se manifeste par une vive 

 étincelle, dont la force éleclromotrice approche de celle d'un élément 

 à sulfate decuivre,et que l'électroscope peuty constater la tension de l'élec- 

 tricité induite. 



» Voici la disposition de mon appareil, lequel a été construit par 

 M. Ruhmkorff avec l'habileté qu'on lui connaît : Un disque de cuivre rouge 

 de i5 centimètres de diamètre, d'une épaisseur de 2 millimètres environ, 

 peut recevoir d'un système d'engrenages un mouvement de rotation de 

 180 tours au maximum par seconde. Ce disque se meut entre deux masses 

 circulaires de fer doux, qui en sont aussi rapprochées que possible et lui sont 

 concentriques. Ces deux masses sont portées par une sorte de châssis 

 rectangulaire en fer doux, dont elles occupent intérieurement le milieu 

 des plus longs côtés ; quatre bobines électrodynamiques entourent les par- 

 ties de ce châssis qui avoisinent les deux masses dont il vient d'être question, 

 de telle façon que celles-ci acquièrent des polarités contraires. Tout est 

 disposé avec la plus parfaite symétrie pour que la ligne des centres de 

 figure de ces masses puisse être considérée comme contenant leurs pôles. 

 Les choses étant ainsi disposées, on aimante l'appareil en y lançant le cou- 

 rant d'un certain nombre d'éléments de Bunsen. 



» Si l'on applique à un tel système la loi de Lenz, il est facile de voir qu'il 



