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« A et B les extrémités du fil ; 



» p le poids de l'unité de longueur rapporté au kilogramme comme 



unité de force; 



p 

 • » î sa masse, ou - : 



b 



» l la longueur AB exprimée en mètres; 



•> t le temps exprimé en secondes; 



« x, y, z les coordonnées comptées, la première à partir de l'origine A 

 vers AB, les deux autres suivant rleux axes rectangulaires situés dans un 

 plan perpendiculaire sur AB; 



» oj la vitesse du courant. 



» Nous supposerons que cette vitesse soit plus grande que celle d'un 

 point quelconque de la corde, ce qui sera d'ailleurs facile à vérifier à poste- 

 riori. 



» Cela posé, soient u, y, z les composantes du déplacement à une 

 époque quelconque d'un point M dont l'abscisse était x dans l'état naturel 

 du fil; de sorte que les coordonnées de ce même point matériel soient à 

 cette époque 



x -f- n, y, z, 



?<, y, z seront des fonctions inconnues de.r et t. 



« Soient encore X, Y, Z les forces extérieures appliquées aux différents 

 points du fil et rapportées à l'unité de masse; les équations générales des 

 mouvements très-petits de ces points seront, comme on sait, 



(0 



» Il s'agit maintenant de les appliquer à la question actuelle. Nous sup- 

 poserons, pour simplifier le calcul, qu'on puisse négliger l'action de la 

 pesanteur, et que tous les points du fil soient d'abord dans un même plan 

 parallèle à la direction du courant; il est clair qu'ils resteront constamment 

 dans ce même plan; et cela aurait encore lieu, même en tenant £ompte de 

 la pesanteur, si ce plan était vertical. 



» Prenons l'axe des y dans ce plan et les y positifs dans le sens de la 

 vitesse du courant; on devra se borner alors aux deux premières des équa- 



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