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 ébranlera le point B, l'onde élémentaire du point A aura produit un ébran- 

 lement circulaire dont le rayon sera égal à la longueur d'onde X de la 

 lumière incidente, et si du point B on mène une tangente au cercle ayant X 

 pour rayon et A pour centre, le point de tangence pris dans l'onde élémen- 

 taire propagée circulairement autour de A et le point B seront en accord de 

 vibration puisqu'ils différeront dans la marche de la lumière d'un intervalle 

 d'onde entier, l'ébranlement du point A étant produit par la première onde 

 et celui du point B par Tonde suivante; de même, au moment où la troi- 

 sième onde atteindra le point C et le rendra centre d'onde, la vibration cir- 

 culaire émanée du point A sera sur un cercle d'un rayon 2X et celle du 

 point B sur un cercle ayant X pour rayon. On pourra donc mener du point 

 C une tangente commune aux deux cercles qui ont pour centre A et B avec 

 des rayons égaux à 2X et à X, en sorte que les deux points de tangence et 

 le point C différant de deux fois et d'une fois l'intervalle X tout entier, ces 

 trois points vibreront d'accord. Si l'on prend sur le réseau à partir de A 

 un point M qui soit tel, que Tonde élémentaire partie de A aitpour rayon 

 «X, Tonde élémentaire partie de B aura pour rayon (n — i)X, celle de 

 C [n — 2)X, et toutes ces circonférences auront une tangente commune 

 menée du point M, lequel se trouvera en accord de vibration avec tous les 

 points de tangence pris sur toutes les ondes dérivées de A, de B, de C,...; 

 l'ensemble de tous ces points vibrant d'accord donnera donc une onde 

 tout à fait analogue à Tonde directe qui traverse le réseau. Comme X n'est 

 pas le même pour toutes les couleurs, les ondes de chaque lumière ne 

 seront pas superposées, et il en naîtra des spectres comme dans le cas du 

 prisme ; seulement nous verrons tout à l'heure que le réseau dévie davan- 

 tage le rouge que les autres couleurs, ce qui est le contraire du prisme. 



» Ces specties sont de la plus grande netteté, et dans la lumière du soleil 

 et dans celle du jour on reconnaît toutes les raies de Wollaston si bien 

 étudiées par Fraunhofer. Nous verrons plus tard que ces ondes, que le 

 réseau propage latéralement, sont plus parfaites que les ondes directes, 

 c'est-à dire que hors de leur ligne directe de propagation elles dispersent 

 par diffraction beaucoup moins de lumière que les ondes ordinaires pro- 

 pagées librement. 



» Il est facile de calculer l'angle que Tonde latérale engendrée par le 

 réseau fait avec Tonde directe. En effet, si Ton appelle £ la distance des 

 intervalles du réseau, en sorte que z — AB = BC = CD..., si Ton prend à 

 partir de A le point M pour lequel AM soit égal à nz, le cercle d'onde qui 

 a pour centre A aura pour rayon «X, et Tonde donnée par la tangente coin- 



