IdG-hdGâK), 



( 463 ) 

 indépendantes des six éléments du mouvement. On aura 



v ' dn dn 



,att\ ,, 7\T rfv .» ( dy d\\Sn'l 



on, en faisant usage de la formule (5), 



(a5) dtâV = dt(âV) ■+- (t -4- h) ïdGdn-h {dE - ndG)~l- 



» Mais les quantités n, n' sont fonctions de G, H et inversement; si l'on 

 introduit dn et dn' au lieu de dG, dH, et dG, e?H au lieu de an, dn', on 

 trouve facilement que le coefficient de t -+- h dans la formule (a5) se 

 réduit à 



et la dernière partie disparaît en vertu de l'équation (a4); si donc on pose 



(26) l = n'(t-hh), 



on aura, en se servant des équations (21) et (26), 



( 27 ) dtâY = dt(&V) + U 9 '- ^dl- dg) dG + ^dl-dt- dh\dE. 



» Les équations comprises dans la formule (3) sont alors 



(28) 



les dérivées partielles — > — - devant être prises, nous le répétons, en 



regardant l et <p' comme indépendantes de G et H. Si l'on veut mettre en 

 évidence les parties de dl et de dy' dues aux forces perturbatrices, on 

 posera, comme dans la théorie des planètes, 



\ < lS , d®' 7 Dl lu, 



et, au lieu des deux dernières équations, on aura 



,o n dT ,d\ dt d\ dV 



(30) ^=-"^H' dt=- n dR-dG- 



6l. c 



