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» Depuis le 27 janvier 1 856, je n'ai plus inscrit les dates des comparai- 

 sons de cette carte au ciel, et le 20 novembre 1 862, en disposant un nouveau 

 canevas de cette région de l'écliptique pour la publication de la dix-septième 

 carte, je fus surpris de ne pas retrouver la moindre trace de cette nébuleuse, 

 tandis que la petite étoile de onzième grandeur, sur laquelle elle se projetait, 

 n'offrait aucune variation d'éclat. Je n'ai pas manqué d'inspecter souvent le 

 lieu de cette nébuleuse depuis que j'ai constaté sa disparition, mais je n'ai pu 

 en saisir le moindre indice avec les instruments de l'Observatoire impérial 

 de Paris. 



» Elle offrait une forme presque rectangulaire dont le plus grand côté me- 

 surait un arc de 3 minutes et demie, et le plus petit 2 minutes et demie. » 



MÉGANIQUE CÉLESTE. — Sur les modifications que doit subir, relativement à la 

 Lune, le théorème général de l'invariabilité des grands axes et de la perma- 

 nence des moyens mouvements planétaires; par M. G. de Poxtécoulant. 



« Parmi les grandes découvertes analytiques qui ont signalé la fin du 

 dernier siècle, on doit mettre au premier rang la démonstration générale de 

 l'importante propriété qu'on a nommée « l'invariabilité des grands axes des 

 orbites des planètes et la permanence de leurs moyens mouvements ». On sait 

 que cette propriété consiste en ce que, tandis que tousles autres éléments des 

 orbites planétaires sont sujets à des variations séculaires, qui altèrent lente- 

 ment, mais par une progression toujours croissante, leurs valeurs détermi- 

 nées à une époque quelconque, les grands axes, ainsi que les moyens mou- 

 vements qui s'en déduisent, restent inaltérables et conserveront dans tous 

 les siècles les valeurs qu'ils ont aujourd'hui. C'est à Laplace qu'est due la 

 première notion qu'on ait eue de ce principe, si remarquable dans la con- 

 stitution du système du monde; mais il y était parvenu simplement par des 

 calculs numériques. Lagrange le généralisa et en donna une démonstration 

 analytique, en montrant qu'il résulte directement de la forme qu'il venait 

 de faire prendre à la fonction perturbatrice dans les équations différen- 

 tielles du mouvement des planètes. Poisson a depuis perfectionné encore 

 cette démonstration en l'étendant aux termes dépendants du carré de la 

 force perturbatrice, que Lagrange n'avait pas considérés. Le principe est 

 donc parfaitement démontré pour les planètes et en général pour un sys- 

 tème de corps réagissant les uns sur les autrrs d'une manière quelconque; 

 mais il reste à savoir s'il subsisterait encore dans le cas où une force étran- 

 gère au système, telle, par exemple, que l'action à\\n fluide qu'aurait à 

 traverser quelqu'un des corps qui le composent, venait à agir sur lui, ou 



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