( 1*4-1 ) 



à une température constante <, soit porté de w à W, On sait que L est une 

 fonction de t. 



» Cela convenu, j'observe que si âQ est la somme de chaleur nécessaire 

 pour que les variables t, % de i kilogramme de vapeur mélangée de liquide 

 deviennent t -+- dt, % -+- d£, il doit y avoir une relation telle que 



âQ = bf(t-hBde, 



les quantités b, B étant des fonctions de 2, | seulement. 



» En supposant t =const., on a f/£=o et l'expression dec?Qse réduit à Bd^; 

 ce terme est de la chaleur latente, mais il est évident que, à une tempéra- 

 ture constante t, la chaleur nécessaire pour produire une augmentation d£ 

 dans le poids de la vapeur est hdi~. Il s'ensuit qu'on doit avoir B = L et que 

 l'expression de e?Q se réduit à 



âQ = bdt-h'Ld%. 



» En supposant maintenant^ = const., on a rf£= o et l'expression de t?Q 

 se réduit à bdt. Ce terme est la quantité de chaleur qui doit être fournie à 

 un poids constant % de vapeur et à un poids constant i — £ de liquide pour 

 que la température du mélange augmente de dt. Il est évident que cela 

 exige qu'on ait 



bdt = S,dB.-{- (i — J-)dr=dr-h{dB.— dr)%. 



L'expression de t?Qest par conséquent 



W ^ = [ï+(ï-S)?]<"- Lrf 5- 



» En égalant à zéro le second membre de l'équation (a) on obtient l'équa- 

 tion de la détente d'un mélange de vapeur et de liquide dans une enveloppe 

 non perméable à la chaleur. Cette équation peut n'être pas une différen- 

 tielle exacte ; mais alors il y a un diviseur T tel, qu'on obtiendra une diffé- 

 rentielle exacte en posant 



(3) dn = '-g = .... 



» En se servant de l'équation (2) pour développer le second membre de 

 l'équation (3), on trouve une condition algébrique d'après laquelle le divi- 

 seur T doit être une fonction de t seulement. Cette condition est telle, que si 

 l'on regarde la fonction T comme connue, il est nécessaire qu'on ait 



lf.\ dK dr rrd/L 



C. R., i863, i« Semestre. (T. LVI, N° 26.) ,t)2 



