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perturbations correspondantes doivent donc passer par un maximum 

 d'amplitude lorsque la vitesse est telle qu'il se fait un tour de roue pendant 

 la durée d'une oscillation. 



» Ainsi paraissent s'expliquer certaines observations récentes qui indi- 

 quent, contrairement à ce qu'on avait toujours admis, l'existence de ce 

 maximum. 



» J'espère pouvoir communiquer prochainement à l'Académie un tra- 

 vail spécial sur cette question. » 



PHYSIQUE. — Remarques sur le théorème des états correspondants. 

 Note de M. E. Mathias, présentée par M. Sarrau. 



« Cette Note a pour objet de vérifier par des résultats expérimentaux 

 la loi théorique des états correspondants due à M. Van der Waals et suivant 

 laquelle toute relation physique entre le volume y, la pression p et la tem- 

 pérature absolue T d'un fluide ne dépend que des rapports de ces variables 

 aux valeurs 77, <p, qu'elles ont respectivement au point critique. 



» Ainsi, par exemple, la relation entre la densité de la vapeur saturée à 

 et la température absolue T est de la forme 



i =41) 



la fonction / étant la même pour tous les corps, et A étant la densité cri- 

 tique. Il en serait de même pour la densité du liquide. 



» Dans ce qui suit, je considérerai successivement la densité du liquide 

 et la densité de la vapeur saturée. 



■» I. Densité du liquide. — Il existe très peu de données certaines sur la 

 variation de cette quantité au voisinage de la température critique. En 

 particulier, les expériences de MM. Cailletet et Mathias sur l'acide carbo- 

 nique liquide entre — 34° et + 2i° et celles de M. Ad. Blùmcke sur le 

 même corps entre o° et + 3o° sont très bien représentées par la formule 



o" = 1,064 ( m — 0,569+ T >655 \/ 1 — m ) , 



qui est la traduction, avec la notation des états correspondants ^ ' ), de la 



(') M. Van der Waals pose p — tr:, c = «o,T = mS; t et m sont évidemment 

 C. R., 1891, 1" Semestre. (T. CXII, N- 2.) 12 



