» On pourra donc déduire cette valeur de celle de (G ) par des différen- 

 tiations j)ortant indifféremment sur les coordonnées du point A ou du 

 point B. 



» Il n'est peut-être pas inutile de rappeler que lorsque la fonction <p 

 est périodique et de longueur d'onde négligeable par rapport à /• et p, les 

 expressions (4 ) et (5) se simplifient notablement; en désignant par 1, [/., 

 v, X,, u.,, v,, les cosinus directeurs des distances r et p, et par <!/ et <}, les 

 angles de ces lignes, comptées dans la direction de la propagation, avec la 

 normale à la surface 2, et enfin par A, M, N les cosinus directeurs de R, 

 l'expression (4) devient 



et l'expression (5) prend une forme semblable où entrent X it ;;.,, p,. Il ré- 

 sulte de là que le déplacement en B à l'époque t est complètement déter- 

 miné par les vitesses seules, en chacun des points de la surface 2 à l'époque 



t — 1^ tandis cpie dans le cas général les vitesses et les déplacements in- 

 terviennent à la fois. » 



ÉLECTRICITÉ. ~ Théorème relatif au calcul de la résistance d' une dérivation. 

 Note de M. Ch.-Ed. Guillaume, présentée par M. Cornu. 



« 1. Les caisses de résistance à double entrée (décades de Carpen- 

 tier) sont généralement employées pour obtenir, par addition des bobines, 

 des multiples exacts de l'unité; cependant, en établissant des dérivations 

 des bobines entre elles, on arrive à des valeurs fractionnaires ou à des 

 sous-multiples de l'unité. Mais le nombre des chevilles nécessitées pour la 

 combinaison augmente avec le nombre des bobines, c'est-à-dire en même 

 temps que la résistance du circuit diminue. Si, par exemple, on groupe 

 dix bobines de i ohm en quantité, on a 1 1 chevilles dans le circuit, et 

 leur résistance est loin d'être négligeable vis-à-vis de o ohm ,i. Lafîg. i„, 



