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faveur de la théorie de Fresnel un faisceau de preuves qui lui donnent un 

 très haut degré de probabilité; mais aucune de ces preuves, pas même 

 celle de M. Wiener, ne nous donne à cet égard la certitude absolue. 



» Qu'est-ce en effet que la quantité physiquement mesurable que nous 

 appelons intensité lumineuse? On peut faire à ce sujet plusieurs hypothèses; 

 on peut supposer que c'est la force vive ou énergie cinétique moyenne de 

 l'éther (c'est ce qu'on fait d'ordinaire et c'est ce qu'a fait M. Cornu), mais 

 on peut supposer également que c'est l'énergie potentielle moyenne, ou 

 bien encore l'énergie totale moyenne. Ces trois définitions reviennent 

 l'une à l'autre dans le cas d'une onde plane unique, ou dans le cas de deux 

 ondes planes se coupant sous un angle très aigu; mais il n'en est plus de 

 même dans le cas de deux ondes planes se coupant à angle droit. 



» A un autre point de vue, on peut encore faire plusieurs hypothèses ; 

 c'est au sujet de l'expression de l'énergie potentielle moyenne. Soient x, 

 y, z les coordonnées d'une molécule d'éther dans sa position d'équilibre ; 

 soient x -+- \, y -+- r,, z + £ les coordonnées de cette même molécule, écar- 

 tée de sa position d'équilibre. 



» Posons 



H = 

 T = 



dx dy 



» La théorie de l'élasticité nous donne pour l'expression de l'énergie 

 potentielle « localisée » dans un élément de volume 



«H + pT + ye 2 , 



a, p et y étant des constantes. Cette expression se réduit à 



aH + pT, 



puisque la vibration est transversale et que est nul. 



» Examinons successivement ces diverses hypothèses. 



» Si l'on suppose que l'intensité représente l'énergie cinétique, l'expé- 

 rience de M. Wiener donne raison à Fresnel contre Neumann. 



» Si l'on admet que l'intensité représente l'énergie potentielle, l'expé- 

 rience de M. Wiener donne, au contraire, raison à Neumann; elle oblige 

 de plus à supposer que le coefficient [2 n'est pas nul. 



