( 3 2 8 ) 

 « On aura donc, pour l'un des rayons, 



£ = sina(y — Vt), *i = £ = o, 

 et, pour l'autre, 



ç = sina(z — Vt), v, = '( = o, 



d'où, pour la vibration résultante, 



l = sina(j — Vt) -h sina(= — Vt), yi = Ç = o. 



» La différence de marche entre les deux rayons est 



e = s — y . 



» On peut supposer que l'origine ait été choisie de telle sorte que, au 

 point où l'on veut mesurer l'intensité, on ait 



y = o, d'où z = i. 



Il viendra alors 



W = a%?jCOsa\l ■+■ aaycosa(£ — Vt). 



» Considérons maintenant un système S 2 produit par l'interlérence de 

 deux ondes dont les plans se coupent à angle droit et dont les vibrations 

 sont rectangulaires l'une sur l'autre ; on aura alors 



l = o, r,-~sina(z — Vt), '( = sina(y — Vl), 



d'où (en supposant, comme plus haut, v -= o, z = s, au point où l'on veut 

 mesurer l'intensité) 



W = nfivfcosrt Vt -;- cosa(t — Vt)]. 



» Comparons ces expressions avec celles que l'on obtiendrait dans le 

 cas de l'interférence de deux ondes planes se coupant sous un angle très 

 petit ou nul. 



» Supposons d'abord que ces ondes soient polarisées dans le même 

 plan ; prenons le plan de l'onde pour plan des xy et soit encore e la dif- 

 férence de marche des deux rayons. On aura 



\ = o, y) = sin«(s — V t) + sina(z -+- e — V t), 'Ç = o, 



d'où, en supposant que le point où l'on veut mesurer l'intensité ait été pris 

 pour origine, 



W = a$y[cosa Vt -+- cosa(s — V/)], 



ce qui est la même expression que dans le cas du système S 2 . 



