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rai des objections qu'on peut opposer à l'interprétation de l'expérience 

 principale de M. Wiener, en les dégageant de la forme purement analy- 

 tique sous laquelle notre savant Confrère les a présentées. Je demande 

 donc à l'Académie la permission de développer brièvement dans le langage 

 des physiciens les arguments implicitement contenus dans l'Analyse de 

 M. Poincaré : j'espère que la présente Note et celle de M. Potier feront 

 évanouir dans l'esprit de notre Confrère les doutes qui pouvaient encore 

 subsister sur la direction des vibrations dans la lumière polarisée. 



» Dans l'étude des équations différentielles qui régissent la propagation 

 d'une onde plane à vibration transversale, dans un milieu indéfini, on 

 trouve deux grandeurs, également assimilables à la vibration lumineuse 

 des physiciens : l'une est le déplacement rectiligne ou vibration d'un point 

 du milieu; l'autre est la ligne représentative du glissement relatif de deux 

 ondes infiniment voisines (') : toutes deux sont dans le plan de l'onde et 

 sont perpendiculaires entre elles. 



(') Les trois équations différentielles se ramènent à la forme (voir la Théorie ma- 

 thématique de la lumière, Leçons professées par M. Poincaré, p. 56, 336 et 33g) 



dP ~~ dx'- ^ (Tr* + dz* dx \dx + dv + dz )' 



dans lesquelles £,t,, £ sont les trois composantes du déplacement vibratoire U situé 

 dans le plan de l'onde dont la normale a pour cosinus directeurs oc, fi, -;. 



U'—^ + V+Ç*, ^ + 3r,-f- T : = o; 



ce déplacement reste le même en grandeur et en direction sur le plan d'onde mobile 



a x ■+- $y -+- -f z — p — V t — o ; 

 d'où 



l-?,(«.ï+ ?J + ï=— P — Vf), 1=j2, ■••> & = <?«> 



œj, ip 2 , tp 3 étant trois fonctions qu'on laisse ici arbitraires, mais qui se réduisent, en 

 Optique, à des sinus ou cosinus. 



U constitue le premier vecteur; le second vecteur G a pour composantes paral- 

 lèles aux axes 



fa\ a\\ (d\ dX,\ / / ^0_f[?Y 

 \dy~~' dz V \dz"7JJ-r \ dz dy ) ' 



il est dirigé dans le plan de l'onde normalement au déplacement, de sorte qu'en appe- 

 lant ot', p', •'' ses cosinus directeurs on a 



a*' ,-3p' ■--<-,<' — o, a'S + P'ï] -+-/!; -o. 



Ce vecteur qui, en général, représente en grandeur et en direction l'axe de rota- 



