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on remarque au foyer de la lunette, outre l'image centrale du point, une 

 double série de spectres linéaires horizontaux : nous ne nous occuperons 

 d'ailleurs ici que des deux spectres de premier ordre. 



» Si nous appelons i l'intervalle d'axe en axe de deux traits consécutifs 

 du réseau, chaque radiation de longueur d'onde X vient se placer à une 

 distance angulaire a de l'image centrale telle que 



X 

 smfl= -j 



ou 



(0 



lorsque a est très petit et exprimé en secondes. 



» Mais, si l'on dirige la lunette vers une étoile dont la distance zénithale 

 est Z, les différentes radiations seront déviées verticalement, suivant la 

 formule ordinaire de la réfraction, dont nous ne conserverons que le pre- 

 mier terme, en négligeaut l'effet de la température et de la pression, d'une 

 quantité 



(2) r=AtangZ, 



où la valeur de A varie avec la longueur d'onde. On obtiendra ainsi une 

 courbe spectrale sur laquelle il sera facile de mesurer la variation de r, et 

 par suite celle de A, pour tout changement apporté dans la valeur de X. 

 Différentes mesures oculaires et photographiques faites dans ces condi- 

 tions ont montré que A pouvait être représenté par la formule 



X 2 



» Cette formule, qui sera vérifiée plus loin, permet de simplifier les 

 mesures en les rendant plus précises : en remplaçant A par sa valeur, on 

 tire des équations (1) et (2), en appelant m l'angle que fait avec l'hori- 

 zontale la tangente à la courbe spectrale en un point quelconque, 



dr 3DtangZ«'sini" 3D tangZ 



Ta = lan Z m = " 



2X 2 2« 2 (i sin i") 2 



d'où l'on conclut 



D = — |a 2 (i'sini")' 2 tangm cotZ. 



