• ( ioy ) 

 on considère l'anneau d'ordre m, sous l'incidence /, 



la variation d'épaisseur, pour le même anneau, qui correspond à une va- 

 riation di de l'incidence, est déterminée par la condition 



(i) c?S + d^-{-d{i i = o. 



» Si les milieux extrêmes sont très différents et que l'observation soit 

 faite au voisinage de l'incidence principale I, la variation r/8, est insigni- 

 fiante. On a, d'autre part, 



,5. aecos; rf8„ ',- .de . ■ 



8 o= 2 "-, ,/, . i cos ':77 - csm» . 



X di / di 



» La condition ( 1) devient alors 



, . .de ■ . 1 tf3 



cos?-r; = e siu î — 7— -' r . ■ 

 di 4- di 



» Si la réflexion est positive, la dérivée -p = b est positive. D'abord 



très faible, tant qu'on est loin de l'incidence principale, elle croît ensuite 

 rapidement au voisinage de cette région, passe par un maximum B et re- 

 vient à zéro. 



» Si le second membre de l'équation (2) est positif, l'épaisseur e rela- 

 tive à l'anneau d'ordre m croît avec l'incidence, c'est-à-dire que les an- 

 neaux se dilatent, ce qui correspond à la marche générale des phéno- 

 mènes observés par Newton; l'inverse a lieu lorsque le second membre 

 est négatif. 



» Quand la dérivée de la perte de phase prend une valeur donnée b, 

 le diamètre de l'anneau passe par un maximum ou un minimum pour 

 l'épaisseur 



(3) esim - b. 



A mesure que l'inclinaison augmente, les anneaux voisins du centre se 

 dilatent d'abord, passent par un diamètre maximum, puis se contractent, 

 prennent un diamètre minimum et se dilatent ensuite continûment jus- 

 qu'à l'incidence rasante, à moins qu'on ne rencontre la seconde incidence 

 principale I,. Les deux incidences î et 1' relatives à ces arrêts du diamètre 



