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et les épaisseurs correspondantes e et é sont liées par la relation 



f?sinî = e' sinj'. 



» L'un de ces anneaux ne change pas de diamètre au passage de l'inci- 

 dence principale. L'épaisseur E de la couche est alors 



Esinl= ^-B. 

 » En supposant I < I, , on a sensiblement 



EcosI = 7— ini-r,, 



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(7 ( ) B = im- tangl. 



» L'anneau dont l'ordre m est défini par cette équation (4) reste sta- 

 tionnaire au voisinage de l'incidence I; les anneaux d'ordre plus élevé 

 n'éprouvent aucune contraction. Il suffit donc d'observer l'ordre de l'an- 

 neau stationnaire pour en déduire la valeur maximum de la dérivée de la 

 perte de phase. 



» Enfin, si les milieux extrêmes sont identiques, les angles p et p, de- 

 viennent égaux. La tache centrale reste noire, par contraction du premier 

 anneau, noir si la réflexion est positive, et l'ordre m' de l'anneau station- 

 naire est 



(5) B = m'- tangl. 



» D'après les formules de Cauchy, on aurait, en appelant n l'indice du 

 milieu supérieur, r l'angle de réfraction et 1 le coefficient d'ellipticité, 



tangP = ssin?'tang(7 + r). 



» La dérivée maximum de la perte de phase correspond à i -f- r = 90 , 

 c ' es t_à-dire sensiblement à l'incidence principale définie par la loi de 

 Brewster tangl = n', ce qui donne 



» L'existence d'un anneau stationnaire n'est pas douteuse au point de 

 vue expérimental. Je l'ai constaté sur une lame d'air comprise soit entre 

 deux flints de même nature, soit entre un prisme de crown et une surface 

 de diamant; il en est de même pour le fer oligiste quand on emploie la lu- 



